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 déterminée. Comme près des raies D, et D 2 et à l'extérieur de celles-ci les 

 courbes ont approximativement la forme d'une hyperbole, on peut admettre 



que les déviations voisines de D seraient représentées par y,= — > si D, 

 était seul; de même près de D., on aurait y 3 = —> et en superposant les 



deux effets, l'on peut écrire, en désignant par a la distance D, D;, = 4 1 , 86, 

 et en comptant toutes les abscisses à partir de D,, 



K, K, 



c x — a 



formule qui représente approximativement les nombres ci-dessus en fai- 

 sant K, = 7 et K 2 = i4- On voit que, pour y = o, on a^ = — — • En 



faisant x = 1,62, on trouve ce rapport égal à 2 Ainsi l'effet dû à D 2 serait 

 le double de celui de D ( . 



» La superposition de ces deux phénomènes, qui est surtout sensible 

 entre les raies D, et D 2 , détermine dans cet intervalle une variation 

 extraordinairement rapide des indices de réfraction quand la longueur 

 d'onde varie. On voit aussi que les déviations négatives près de D, doivent 

 être plus petites que les déviations négatives à l'extérieur de D 2 . Les 

 indices de réfraction correspondant aux déviations négatives sont plus 

 petits que ceux des gaz du brûleur, et ils vont rapidement en décroissant 

 jusqu'à devenir nettement plus petits que l'unité. 



w 2 Mesure de la grandeur des indices de réfraction. . — On a vérifié que 

 les déviations verticales relevées sur les clichés étaient égales aux dévia- 

 tions produites sur la fente verticale au foyer de la lentille projetante; la 

 connaissance de ces déviations et de la distance focale de la lentille 

 donne donc la déviation A; l'angle A du prisme est difficile à connaître, 

 mais près de l'arête de la gouttière de platine la flamme est sensible- 

 ment parallèle aux faces de cette gouttière et l'on peut prendre l'angle 

 de ces faces pour mesure approchée de l'angle du prisme. Dans la 

 plupart des expériences, A était compris entre i35°et 120 . L'indice de 

 réfraction correspondant à une déviation A est donné par la formule 



„ A Â_ 



— =i± -col — , n u désignant l'indice des gaz de la flamme qui envelop- 

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pent le prisme de vapeur de sodium. n a est voisin de l'indice de l'air, et, les 



gaz étant à une température élevée, n a peut être évalué environ à 1,0001. 



» Lorsque, dans le spectre, on s'approche de chacune des raies D, 



ou D 2 en allant du rouge au bleu, on reconnaît que les indices vont rapi- 



