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 fournie par la source est I <7<I> ; l'énergie totale sera donc 



I 



ii 



Ir/<I\ 



où <I> est une fonction de I. 



» D'ailleurs, si la courbe liant le flux à l'intensité est la courbe ci-contre, 

 l'intégrale ci-dessus sera représentée par l'aire OM<I»,. 



» Celte aire ne sera ^1,<Ï>, que si la courbe est une droite, et il n'en sera 

 ainsi que si la perméabilité est indépendante du courant et, par suite, de la 

 force magnétique. 



» Il en résulte que, sauf dans le cas exceptionnel où le milieu n'est pas 

 magnétique, l'expression 



ne représente pas l'énergie du circuit, et celle-ci dépend de la loi qui lie le 

 flux à l'intensité. 



» Dans le cas d'une perméabilité décroissant comme celle du fer à la 

 température ordinaire, la valeur de l'énergie est plus petite que ~ I<î>. 



» Les formules donnant l'attraction d'un électro sur son armature et 

 tirées de l'expression inexacte de l'énergie indiquée ci-dessus sont cepen- 

 dant exactes dans le cas où un déplacement infiniment petit de l'armature 

 peut être considéré comme n'ayant pas d'influence sur le tracé des lignes 

 de force dans le milieu magnétique. 



» Lors d'un déplacement de l'armature opéré en laissant le flux constant 

 par exemple, la valeur de l'induction et celle de la perméabilité restent les 

 mêmes en chaque point; il suffit dès lors de considérer le système comme 

 ayant en chaque point une perméabilité constante; les forces d'attraction 

 exercées par le système réel et par le milieu hypothétique à perméabilité 

 constante seront les mêmes. Or, l'énergie de ce dernier est ^1,$,, et le tra- 

 vail extérieur dû dans une variation à flux constant, uniquement à la varia- 

 tion de l'énergie intrinsèque, sera^$r/I. Il n'y a dès lors qu'à achever le 

 calcul suivant la méthode habituelle pour arriver aux résultats connus. 



« Dans le cas où le déplacement infiniment petit de l'armature altérerait 

 le tracé des lignes de force, la formule usuelle donnerait des résultais 

 inexacts. » 



