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MÉCANIQUE RATIONNELLE. — Théorie moléculaire du frottement des 

 solides polis. Note de M. Marcel Brillocin, présentée par 

 M. Appell. 



« 1. C'est une opinion assez répandue que les phénomènes auxquels 

 donnent lieu des systèmes purement mécaniques, conservatifs, sont essen- 

 tiellement réversibles; je vais montrer qu'il n'en est rien, et que des phé- 

 nomènes irréversibles peuvent prendre naissance entre deux points ma- 

 tériels dont les actions mutuelles dépendent de leur seule distance. Il me 

 suffira pour cela de décrire une expérience extrêmement banale, à titre 

 d'exemple. 



» 2. Une aiguille aimantée M est suspendue par un fil de torsion; elle 

 prend une orientation définie sous l'action du champ terrestre et du champ 

 produit par un aimant A dans une certaine position A . 



» Déplaçons lentement l'aimant A ; à chaque position et orientation de 

 cet aimant correspond une position d'équilibre de l'aiguille M; et si le dé- 

 placement de l'aimant A est suffisamment lent, l'aiguille M passe par ses 

 positions successives d'équilibre, sans vitesse. Ramenons l'aimant A dans 

 sa position primitive A , l'orientation d'équilibre de l'aiguille M redevient 

 la même qu'au début. Dans le trajet fermé parcouru par l'aimant A, il n'y 

 a eu, au total, aucun échange d'énergie entre l'aimant A et l'aiguille M. 



Tel est le cas lorsque toutes les positions d'équilibre de l'aiguille M, 

 déviée par l'aimant A, sont stables. 



» 3. Répétons maintenant l'expérience en approchant assez l'aimant A 

 de l'aiguille M pour qu'une partie des positions de l'aiguille soient instables. 

 A mesure qu'on approche l'aimant A, l'aiguille dévie de plus en plus, puis 

 brusquement, au moment où sa position déviée devient instable, elle se 

 met à osciller autour d'une autre position d'équilibre stable. L'énergie 

 oscillatoire ainsi acquise se conserve pendant le reste du parcours de l'ai- 

 mant A; lorsque celui-ci est revenu à sa position initiale A , l'orientation 

 d'équilibre de l'aiguille M est bien redevenue la même qu'au début; mais 

 l'aiguille n'y est pas immobile, quelque lentement que le chemin fermé ait 

 été parcouru par l'aimant A. Du travail a été perdu par l'appareil moteur 

 de l'aimant A et a été transformé en énergie oscillatoire de l'aiguille M. 



» 4. Dans le parcours également lent du même chemin fermé, en sens 

 inverse, bien loin de ramener l'aiguille au repos, on augmente son énergie 

 cinétique pendant le passage par les positions instables. 



