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gradient est le même aux deux électrodes, toute action des parois étant 

 éliminée, et le métal, électropositif, s'échappe plutôt de l'anode, ce qui 

 est en concordance satisfaisante avec les lois de l'électrolyse. 



» Les molécules arrachées convergent vers la pointe cathodique. On 

 conçoit que, sous l'action de leurs chocs, ces molécules qui se repoussent 

 électriquement soient projetées dans tous les sens, formant des rayons 

 matériels anodiques. C'est ce que l'expérience vérifie. On ne retrouve en 

 effet aucune trace de cette matière sur la cathode qui est intacte, mais la 

 paroi de l'ampoule se métallisé. La couche est symétrique autour de l'axe 

 des électrodes, mais d'autant plus intense que l'on considère un petit cercle 

 plus voisin du pôle cathodique. Dans l'hypothèse admise, les ions positifs 

 libérés doivent être attirés en effet par la cathode, et la métallisation doit 

 bien être ce que l'expérience indique. 



» Pour vérifier cette idée, il fallait étudier la déviation magnétique de la 

 métallisation, celle-ci devant être déviée en sens inverse des rayons catho- 

 diques. 



» J'ai placé le tube dans le champ de l'électro-aimant de Faraday, la 

 ligne des pôles perpendiculairement au champ. Je m'attendais à voir la 

 métallisation augmenter en une région déterminée de la sphère. Non 

 seulement cet effet s'est produit, mais la métallisation a été arrachée dans 

 tous les autres points, cet arrachement s'accompagnant de petites étin- 

 celles; il se fait d'ailleurs principalement sur les bords de la zone préala- 

 blement métallisée, et le transport a lieu dans le champ magnétique dans 

 le sens voulu pour des rayons anodiques. La région métallisée est une demi- 

 calotte limitée par un petit cercle perpendiculaire à l'axe de la cathode 

 au tiers environ de son parcours dans la sphère, et par le plan diamétral 

 passant par les électrodes et la direction du champ. 



» Cette limitation semble due à la forme du cratère. Les molécules arra- 

 chées sont immédiatement déviées, l'arc est soufflé par le champ. Les 

 molécules ne se choqueront donc plus dans un espace aussi restreint, il ne 

 devra plus y avoir diffusion sphérique, mais limitation à une courbe un peu 

 plus éloignée de la cathode cpie l'intersection avec la sphère du cône ayant 

 pour base le cratère et pour sommet la pointe cathodique. 



« L'éloignement de la courbe limite est dû à l'action magnétique. Ceci 

 aura lieu dans l'hémisphère où l'action de la cathode et celle du champ 

 sont opposées. Dans l'autre, le champ magnétique tendant toujours à 

 rapprocher les molécules de la cathode qui les attire, il ne saurait y avoir 

 de trajectoire stable. 



C. R., 1899, 1" Semestre. (T. CXXVIII, N° 6.) 47 



