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pas sensiblement du diamètre du cercle formant le contour de la paraffine fondue dans 

 l'expérience précédente. En opérant sur des disques plus petits (8o mm ), j'ai pu obtenir 

 des plages qui se déformaient et prenaient la forme de lemniscates dont le petit axe 

 coïncidait toujours avec l'axe magnétique. 



» Dans une autre série d'expériences, je me suis servi de fils de fer de 7 mm , d'une 

 longueur de n5 mm , entourés d'une bobine de 2 ohms ,77 à i25o spires. Leurs bouts por- 

 taient une pince thermo-électrique ou bien des spires de fils de platine formant thermo- 

 mètre à pont Wheatstone. Avec un courant d'excitation deo am i',i (B= 12000C.G.S.) 

 l'erreur due à réchauffement de la bobine fut insignifiante. Pour être de même à l'abri 

 d'erreurs dues à la source de chaleur, j'employais une méthode rappelant celles à 

 zéro. A cet effet, j'ai comparé deux barreaux identiques formant les deux branches 

 opposées d'une croix en cuivre qui servait à transmettre la chaleur d'un bec Bunsen. 



» Le galvanomètre du pont, destiné à comparer les températures des extrémités de 

 ces barreaux, a mis i8 m i5 s pour atteindre deux divisions, quand aucun des barreaux 

 n'a été aimanté, et sensiblement autant, quand tous les deux [ont été aimantés. Par 

 contre, en aimantant le barreau droit seul, il fallait ■22 m , la chaleur s'étant propagée 

 plus lentement dans le fer aimanté. Enfin, en aimantant le barreau gauche seul, il 

 fallait i5 m 3o s , ce qui montrait que, par la dissymétrie initiale, la partie droite possé- 

 dait une prépondérance ('). 



)> Quant à la théorie de ces phénomènes, rappelons que suivant Maxwell 

 (El. et Magn., § G42) les composantes des efforts dus au champ H en 

 chaque point d'une sphère à induction B = [j.Hsont les suivantes 



x étant la direction du champ, soit une pression hydrostatique uniforme, 

 combinée avec une tension dans la direction du champ magnétique. Pour 

 un disque, onaPj=o; pour un barreau, P r = Pi= o. 



» Combinons (1) avec les théorèmes de l'équivalence et de Carnot. 

 Communiquons la chaleur dQ au barreau aimanté 



(2) dQ = cdb -+- q dx, 



c étant la chaleur spécifique à longueur .r constante et q la chaleur latente 

 à température 9 constante. Le travail extérieur étant 



(3) «fe = P,<te=(£-^)H»<&, 



(') Je tiens à remercier ici M. Rhoné pour son concours lors de l'exécution de ces 

 expériences. 



