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• i i • i_ i ( d- r dy ''- 



avec la Terre et les composantes de la vitesse absolue I ^j» -j-^ -jj 



^ . dx i y 



| — g cos B COS L — -r -h h — , 



(,) -£cosBsinL = ^-*f 



• B (lz 



où g désigne la vitesse relative des météores, des intégrales du mouvement 

 elliptique connues sous le nom ^'intégrales de Laplace, lesquelles s'inter- 

 prètent en disant que (C = k\ip) 



du- A- . y 



-j ttCOSJ--. 



dl L r 



dy A' 1 .x 



-j- -r- ttCOSI-j 



dl C /• 



dz A- . . 



^ + c 5,n '- 



sont les projections sur les trois axes de coordonnées d'un segment de 



A' 2 

 gueur çr 



longueur -^e dirigé dans le plan de l'orbite perpendiculairement au grand 



axe, il est clair que si ~- -j^cos/ diffère peu de k ou — cost de \Jp, les deux 



premières équations (i) montrent que la longitude L du point radiant 

 dépend uniquement de l'orientation du segment considéré indépen- 

 damment des valeurs des éléments du mouvement elliptique, pourvu que 

 la condition cosz = — \fp se maintienne. 



» Cette condition se trouve remplie par les Orionides, car le Catalogue 

 dû à M. Rleiber donne pour les éléments paraboliques des Orionides les 



valeurs moyennes i = 162 , q = — o,5; on voit, de plus, que — cost 



varie dans le même sens que q. 



» Les faits bien connus aujourd'hui des astronomes, concernant l'exis- 

 tence de familles de comètes (1 8431, 1880I, 1882II, 1887I) susceptibles 

 d'être desagrégées par l'action du Soleil à cause de leurs petites distances 

 périhélies, avec des grands axes dirigés suivant la même droite, nous 

 offrent un exemple de faisceaux d'orbites pouvant remplir les conditions 

 théoriques ci-dessus indiquées. 



» Les Orionides ne donnent qu'une idée restreinte du phénomène 



