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» Supposons d'abord le champ produit par des courants fermés placés 

 dans un milieu homogène ou hétérogène, de perméabilité quelconque mais 

 indépendante du champ et sans aimantation résiduelle, de façon que le 

 champ ilevienne nul quand les courants ont une intensité nulle. L'énergie 

 du cliamp magnétique est ici, par définition, l'excès d'énergie du milieu 

 dans l'état où les courants ont les intensités considérées sur l'état où les 

 intensités sont nulles, toutes les autres conditions, la température en 

 particulier, étant les mêmes. 



» Cette énergie dépend de la position, de la forme, de l'intensité des 

 courants, ainsi que delà perméabilité des diverses régions, mais ne dépend 

 pas de la résistance des conducteurs qui règle seulement la quantité de 

 chaleur que le milieu extérieur doit enlever pour maintenir la tempéra- 

 ture constante. Pour avoir des phénomènes ré\ersibles, nous ])ouvons 

 donc supposer le cas limite où la résistance de tous les circuits serait nulle. 

 Nous supposerons, en outre, que les courants sont fournis par un électro- 

 moteur fondé sur l'induction, placé dans chaque circuit et mis en mouve- 

 ment par une force extérieure au système considéré (sa force électromo- 

 trice sera nulle en dehors de la période variable). 



» Pour simplifier l'exposé, je me bornerai d'abord au cas de deux cou- 

 rants seulement. Soient L,, L, et M les coefficients de self-induction et 

 d'induction mutuelle de ces circuits; i^ et j, les intensités au temps a; des 

 courants c{ue nous allons faire varier depuis une valeur nulle jusqu'aux 

 valeurs constantes I, et L. Comme pour avoir la variation d'énergie entre 

 ces deux états peu importe les états intermédiaires, nous supposerons les 

 circuits fixes et que i^ et /^ sont données par les expressions 



(0 Hë = '- 



ce qui est toujours possible en faisant tourner avec une vitesse convenable 

 les éleclromoteurs; ces relations donnent î, = / ., ~ o pour a; = o ou :; = o 

 (état initial) et t, = I,, /„ = Ij, pour a; = oc ou ; i^ i (état final). En dési- 

 gnant par E, et Ej les forces électroniotrices au temps x des deux électro- 

 moteurs, les lois de l'induction fournissent alors les relations 



^' = L.g+Mg=(L,I, + MI,)ae— =(L,r.+Mr,)a(,-r), 



» Pendant le temps dx, le travail — rfW des forces extérieures, qui se 



M^, +L„^ =(MI, + L,L)ae-«^=(MI, + L,Io)a(i - ;). 



