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réduit au travail des forces nécessaires pour actionner les électromoteurs, 

 est donné par 



(3) - rfW = (E,i, +E2i,)rf.r = Azf/s, 

 en posant, pour abréger l'écriture, 



(4) A = L,I;+2MI,L^L2l^ 



» Considérons maintenant l'état du système comme dépendant des deux 

 variables indépendantes s et T (température absolue supposée uniforme), 

 les intensités I, et Ij étant indépendantes de T, mais les coefficients L,, 

 La, M et, par conséquent, A en dépendant, soit à cause des dilatations, 

 soit à cause de la variation de la perméabilité avec la température. Pour 

 une variation dz, d'Y, soient </Q la quantité de chaleur prise ou cédée au 

 milieu extérieur par le système, d\] la variation d'énergie et c?S la variation 



d'entropie de celui-ci. Posons l 



I 



d'où, d'après (3) et (5), 



(6) rfU = J rfQ - </W -.:= Je f/T H- (Je -I- kz)dz, 

 et, puisque les phénomènes sont réversibles, 



(7) c?S = ;j;c/T + ^(/s. 



» Écrivons, à la façon habituelle, que c?U et rfS sont des différentielles 

 exactes, il vient 



d'où par élimination 



(9) 



» Ainsi h n'est pas nul en général, et l'on voit, par la relation (6), que, 

 pour maintenir la température constante, il faut, suivant le signe de h, ou 

 fournir de la chaleur au système ou lui en retirer quand les intensités des 

 courants varient. Si la transformation est adiabatique, la variation de l'in- 

 tensité des courants fera varier la température du milieu soumis au champ 

 magnétique. 



» D'après (6) et (9) la variation élémentaire d'énergie à température 



