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 constante rfUj est donnée par 



(lo) dU^=(A-T^\zdz. 



D'où, pour la variation U^ de l'énergie quand chaque courant passe de 

 l'intensité nulle à l'intensité constante, ou s de o à i : 



(.,) l],=.(^k-l^J^)f\ch=s.l(^X^T 



dk 

 dT 



Ut est précisément ce qui a été appelé l'énergie du champ magnétique. En 

 remplaçant A par sa valeur (4) il vient 



j) Un raisonnement identique au précédent montre que, pour un 

 nombre quelconque de courants, on a 



» Supposons maintenant le cas où le champ est constitue à la fois par 

 des aimants permanents et par des courants fermés, dans un milieu de per- 

 méabilité indépendante du champ. Le raisonnement précédent montre que 

 la grandeur Uj donnée par les expressions (i 2) ou (i3) représente encore 

 ici l'accroissement d'énergie à température constante qu'éprouve le 

 système quand les courants passent d'une intensité nulle à leurs intensités 

 définitives. Il en résulte immédiatement que l'énergie totale du champ est 

 la somme des énergies que donneraient les aimants s'ils étaient seuls et 

 les courants s'ils étaient seuls. » 



CHIMIE MINÉRALE. — Sur un Jiouvel iodure de tungstène ('). 

 Note de M. Ed. Defacqz, présentée par M. H. Moissan. 



« Dans une précédente Communication (*) nous avons indiqué les pro- 

 priétés et une nouvelle préparation de l'iodure Tu F : nous l'obtenions en 



(') Travail fait au Laboraloire des Hautes Études de M. Moissan à l'École supé- 

 rieure de Piiarniacie. 



C) Sur un iodure de tungstène {Comptes rendus, t. CXXVI, p. 962). 



