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zéro et I, écrivons celte partie inconnue 0,0797 ± 0,07976; ce qui donne, 

 pour l'intégrale, 0,8687 — ^'^191 ^- ^^ "^ second membre de ([7) devient 

 liii-même 



(23) 0,6086 dt o.oiooO, 



quantité qui se confond bien, sensiblement, avec le premier membre 

 mj = 0,6073. 



» En voyant comment décroissent, sous le signe / du second membre de 



(17), les différences des coefficients successifs écrits, o,3688, 0,2949 



0,0980, de la série en p, on peut augurer que le premier coefficient non 

 écrit serait 0,0980 — 0,0084 = 0,0896; ce qui donnerait à fort peu près 

 0,0896(3" pour le terme correspondant et réduirait dès lors à 



[,9125 — 0,0896 = 1,8229 



la somme des coefficients non écrits. Il en résulterait, pour l'intégrale à 

 calculer, une valeur de la forme 



o o,o8q6 1,8230 i±0 orrn , o 



0,7890 H — - — ~ H — ^r- =0,8666 ±0,0701 6. 



Etle second membre de (17) a'ocrirnii-. nu lieu de (23), 



(23 bis) o,6o83 ± 0,00886, 



expression où il est certain que 0, quoique inconnu, se trouve notable- 

 ment au-dessous de sa limite i, et dont, par conséquent, l'excédent 

 o,ooio=lr 0,00886, sur le premier membre ^5 = 0,6073, est loin d'at- 

 teindre la valeur absolue 0,01. On peut donc regarder l'équation (17) 

 comme très sensiblement vérifiée par l'emploi, dans la formule (2), des 

 deux coefficients c„ = o,632 et c^— 12,2329. 



» Une plus grande approximation du second membre de (17) exigerait 

 des calculs assez laborieux. 



» IV. En résumé, le débit par unité d'aire, à la distance i du centre 

 d'un orifice circulaire ayant un rayon donné R et sur le bord duquel la 

 formule de D. Bernoulli indique une certaine vitesse Vg, admettra comme 

 expression approchée 



(,,^) ! Vo/(S) = Vo(o,632 + 12,2329^)(l - ^, 



( OU V„/(S) = V„(o,632 4- I2,23295')(l — s). 



» En même temps, le coefficient de contraction m sera très sensible- 



