( »7^ ) 



0,2Q03 0,3620 



— p — ) ) •■•> qui sont 



i5 II ^ 



(36) o,o4i2, 0,0498, o,o382, 0,0194, o,o33o, .... 



» Dans les trois premiers cas, l'intégrale définie n'atteint donc pas les 

 valeurs 



0,2108+0,0412 = 0,2020, 0,16594-0,0498 = 0,2157, 0,1477+0,0382 = 0,1859, 



et le second membre de (3i) est, par suite, assez au-dessous, respective- 

 ment, de 



7 + 4(0'2520) = 0,352I, 7 ~t- ^(0,2157) = 0,3374, 7 -h 4; (0,1859) =0,3253, 



nombres moindres eux-mêmes que le premier membre, égal, d'après(34), 

 à 0,4062, o,3558, 0,3279. 



» Au contraire, dans les cas qui suivent le quatrième, l'intégrale définie 

 figurant au second membre de (3 1) excède d'une manière sensible sa partie 

 explicitement calculée 0,1247, ...; et ce second membre dépasse par suite, 



assez notablement, les quantités V + £^(0,1247) = o,3oo5, .... qui sont, 



néanmoins, supérieures au premier membre i m' = 0,2978, .... 



» IV. Ainsi le seul cas qui puisse convenir est le quatrième, où les 

 deux coefficients conservés dans l'expression (25) ou (25 bis) de la répar- 

 tition du débit sont c^ = 0,690 et c^ = 7,9272. Alors l'intégrale définie à 

 évaluer dans le second membre de (3i), égale à la somme de 0,1399 ^'• 

 d'une partie notable, mais inconnue, de 0,0194, peut s'écrire, en appe- 

 lant 6 un nombre positif sensiblement inférieur à l'unité, 



0,1399 + (o,or94) '-^ = 0,1495 dr 0,00979. 



Le second membre de (3i) devient, par suite, 



(37) '^~^^- (".1495 ± 0,00976) = o,3io6 ±0,00396; 



ce qui ne diffère pas sensiblement du premier membre, o,3ioi d'après (34). 

 Les valeurs C(, = 0,690, c, = 7,9272 vérifient donc, à très peu près, toutes 

 les conditions imposées, et elles correspondent à un coefficient théorique 

 de contraction double de o,3ioi ou exprimé, sauf écart négligeable, par 

 la formule 



(38) ffi — 0,62. 



