( 910 ) 



OPTIQUE. — Sur ta polarisation de la lumière diffusée par les milieux troubles. 

 Note de M. A. Hcriox, présentée par M. Mascart. 



« Dans un Mémoire inséré aux Annales de Chimie et de Physique ('), 

 M. L. Soret a cherché à expliquer la polarisation atmosphérique en ad- 

 mettant que « les choses se passent comme si, sous l'influence de la lu- 

 )) mière, les particules diffusantes devenaient des centres de mouvement 

 » vibratoire identique à celui des atomes de l'éther dans l'onde incidente » . 

 Il a montré de plus qu'il fallait, pour avoir le mouvement réel au point 

 considéré, ajouter à l'action de la lumière incidente celle produite par la 

 lumière diffuse en des points voisins de celui que l'on envisage. 



» Se plaçant dans le cas limite d'une masse sphérique homogène éclai- 

 rée par un faisceau de lumière naturelle parallèle à une direction donnée 

 qu'il prend pour axe des x, il calcule l'action exercée par cette masse sur 

 son centre. Le résultat de son calcul est le suivant : la vibration résultante 

 an point O, centre de la sphère, admet deux composantes égales, suivant 

 les directions OY et OZ et une composante plus petite dirigée suivant OX. 



» En admettant ces résultats- indiqués par M. Soret, il devient facile de 

 calculer la proportion de lumière polarisée qu'on devrait trouver dans la 

 lumière diffusée par le point O suivant une droite OA faisant un angle w 

 avec l'axe des Y et situés dans le plan XOY. En effet, le mouvement prove- 

 nant de l'onde directe donnant seulement deux composantes égales sui- 

 vant les directions OY etOZ, on aura en fin de compte à considérer deux 

 vibrations égales dirigées suivant OY et OZ, et correspondant à une inten- 

 sité m, et une vibration suivant OX correspondant à une intensité plus 

 faible n. Les composantes normales à OA seront dirigées l'une suivant OZ, 

 l'autre suivant OB normale à OA dans le plan XOY. L'intensité de la pre- 

 mière sera m, celle de la seconde msin-co -t-ncos^w. Dès lors, on aura 

 pour la quantité de lumière naturelle dans le faisceau considéré 



m sin- w + n cos^w 



et, pour quantité de lumière polarisée, 



m — m sin^to — ncos-co = (m — «)cos-<o. 



(') 6° série, l. XIV, p. 5o3. 



