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 constante capillaire (inconnue ), i l'angle cherché du raccordement, q la 

 plus grande épaisseur d'une large goutte de mercure posée sur une plaque 

 de verre horizontale, / le rayon de la base de la goutte, enfin b le rayon 

 de courbure au sommet de la goutte. 



)) On néglige le terme très petit — ^, à cause de la largeur de la 

 goutte, et l'on a la suivante : 



„ I — sin'' - 

 , „ lia- 2 



(3; 9=2acos- + ^ :-■ 



i 



cos - 



» On réduit d'abord le second membre de l'équation (3) à son pre- 

 mier terme, et l'on calcule ainsi a"- et i. On obtient ensuite une approxi- 

 mation plus grande, en tenant compte du second terme de l'équation (3). 



» En opérant par une autre voie, qui permet d'accroître l'approximation, 

 j'ai obtenu, entre a"' et i, l'équation 



qui se rétluit évidemment, dans le cas d'une large goutte, à 



/ r\ ■ sin( , , , q — :' f , a 



il ^ ' ' '' ~ la'- \' ' ' L 



OÙ la signification des /, a-, q est la même que précédemment; L est le 

 plus grand rayon de la goutte et z' la distance du plan qui contient la plus 

 grande circonférence (de rayon L) au plan tangent au sommet de la 

 goutte. 



» En posant, pour abréger, c/ + =' = P, — ■ = Q, ^ -^ - = r, nous trou- 

 verons comme solutions des équations (i) et (5) 



. . 3a'^ — H^ 

 sm? = ; — , 



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le signe — convient seul au problème. 



» Mais il ne suffisait pas d'obtenir une nouvelle équation approxima- 

 tive, il fallait aussi tâcher de mesurer directement l'angle i; c'est ce que 

 j'ai fait. 



