( I23l ) 



» Pour la composante de la force électrique parallèle au fil 



F' p- Fz 



)) Voyons maintenant ce qui se passe si le fil, au lieu d'être infiniment 

 mince, est un cylindre de révolution de diamètre p„. Je prends encore 

 l'axe de ce cylindre pour axe des s ; j'appelle p la distance du point M à 

 cet axe ; a sa distance à une génératrice quelconque ; r sa distance au 

 point où cette génératrice coupe le plan deb a;y; r„ sa distance à l'origine 

 et enfin 9 l'angle dièdre formé par les plan» qui se coupent suivant l'axe 

 des :; et qui passent l'un par le point M, l'autre par la génératrice consi- 

 dérée. Il vient alors 



!^-' = ?' + Po-2pp|cos(p 

 et 



21T 



dn 



do 



■i 



F ( /■ — ( '' + ^ ) P — ?o cos 9 



</<p. 



Comme si le diamètre n'est pas trop grand, r diffère très peu de To, nous 

 pouvons écrire sans erreur sensible 



ou en 



fin 



c?cp. 



d'oïl cette conséquence, que le champ électromagnétique est sensiblement 

 le même à l'extérieur du fil que si tout k courant était concentré sur l'axe 

 de ce fil. Les formules précédentes sont donc encore applicables; seule- 

 ment, dans le calcul de l'énergie, il ne faudra étendre les intégrations 

 qu'au diélectrique, c'est-à-dire aux points tels que p > p„. 

 » Le carré de la force magnétique est 



F'-2 



» Le carré de la force électrique est 



F'2 p2 



F-^ 



» Pour avoir l'énergie, avec les unités adoptées, il faut faire la somme 



