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de ces deux carrés, intégrer cette somme en étendant l'intégration à tous 

 les éléments de volume d-x du diélectrique et diviser par 8-. L'énergie est 



donc égale, au facteur près, gZ' ^' 



J (ro — :)- ri J ri 



)) Si je suppose que po soit très petit, je vois immédiatement que la pre- 

 mière intégrale est très grande, tandis que la seconde est finie. Si l'on 

 fait le calcul en négligeant les quantités de l'ordre de ?„, et si l'on pose, 

 pour abréger, r^— t = {>,de telle façon que F et F' soient des fonctions de ^', 

 on trouve que l'énergie totale est égale à 



dv. 



» Cette énergie totale dépend de t que l'on voit figurer sous le signe / ; 

 sa dérivée, par rapport à i, se réduit à 



dE 

 dt 





)) Ce résultat, qu'il est aisé de Aérifier à l'aide de l'intégrale de Poynting, 

 montre que -j- est fini si p^ est très petit, tandis que E est infiniment 

 grand à cause de la présence du logarithme de po- 



» Pour qu'il y eût conservation de l'énergie, il faudrait que -^ fût nul ; 



comme il n'en est pas ainsi, il faulrait, pour conserver au courant de con- 

 duction son intensité primitive, lui fournir dans le temps dt une quantité 



d'énergie égale k -i- dt; si donc me source étrangère ne fournit pas cette 



quantité d'énergie, il faut que It courant s'amortisse. Si l'amortissement 

 est assez faible pour que les cilculs précédents puissent être acceptés 

 comme première approximation, le taux de cet amortissement (c'est-à-dire 

 la quantité dont le logarithme de l'intensité du courant diminue dans 

 l'unité de temps) peut être regardé comme égal à 



dE _i_ 



dt 2F/ 



» Ce rapport est infiniment petit si po est lui-même très petit; c'est ce 

 qui nous explique pourquoi nous avons trouvé un amortissement nul en 



