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dition d'une masse quelconque u dans un lieu r; l'effet total, produit par 

 la substitution des divers atomes élémentaires du radical sera la somme 

 des effets de toutes ces substitutions partielles. C'est de cette manière que 

 l'on obtient, en Mécanique céleste, la perturbation totale, en prenant la 

 somme des perturbations des planètes individuelles. 



» Soient, comme dans la Note précédente, M la masse de l'atome de la 

 paraffine normale contenant n atomes de carbone, et ^ l'abscisse de son 

 centre de gravité (77) ; I^, le moment d'inertie maximum pour l'axe naturel 

 (81) et (83), et M' la masse de l'atome nouveau (87). Soit enfin «damasse 

 nouvelle placée en x; le centre de gravité sera déplacé de la distance ^ 



(.02) S=^,(e-,r), 



et le moment d'inertie maximum pour le nouvel axe naturel sera 



(io3) \, = \,,^ <>.(<, -xY, 



où [A représente la valeur réduite de la masse u substituée, d'après (qS). 

 Ces formules sont obtenues par le procédé décrit dans la Note précédente. 

 Les transformations usuelles nous donneront les expressions simples et 

 assez précises 



(io4) l,= ln\x + t"), 



, ,. , Mm ? — a- 



» Il conviendra d'appeler [j. la masse, ndidte et v la distance réduite de 

 la masse substituée; le produit p^* sera le moment d'inertie réduit ou équi- 

 valent de la substitution de la masse u dans le lieu x de la paraffine nor- 

 male de n atomes de carbone. 



» La formule (io4) se transformera en la logarithmique de la manière 

 déjà connue, et nous donnera pour l'accroissement du logarithme du mo- 

 ment d'inertie dû à la substitution effectuée l'expression 



(,07) A(logI)="4^;.v^ 



Cette équation fait voir que l'accroissement du moment d'inertie est pro- 

 portionnel au moment équivalent de la substitution effectuée et en raison 

 inverse du nombre d'atomes de carbone de la paraffine. 



C. R., 18135, 1" Semestre. (T. CXIV, 



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