( Ï274 ) 

 » Pour chaque masse u substituée dans son lieu x, le logarithme du 

 moment d'inertie de la paraffine s'accroîtra de la quantité déterminée 

 par (107); sous les restrictions analytiques bien connues, le résultat final 

 produit par plusieurs substitutions simples de ce genre sera tout simple- 

 ment la 5omwe des effets individuels; c'est-à-dire l'accroissement du mo- 

 ment d'inertie d'une paraffine normale n produite parla substitution d'une 

 masse u, a x^, u., à .r., it, à J73, . . . sera 



(108) A(logI) = ^2p=. 



» Comme dans la Note précédente (98), nous obtiendrons finalement 

 l'expression élégante 



(109) ^^= n^ ''■'''■ 



» L'accroissement de la température d'ébullition d'une paraffine nor- 

 male, produite par la substitution terminale complexe, est donc propor- 

 tionnel à la somme des moments réduits introduits et en raison inverse 

 du nombre d'atomes de carbone. 



» Il ne faut pas perdre de vue les réductions et les approximations que 

 nous avons introduites dans les Notes précédentes et qui entrent implicite- 

 ment dans cette formule finale. La constante k ne doit donc pas être 

 trouvée absolument constante; mais, en général, elle doit dépendre de la 

 valeur de l'ordonnée y, de la courbe parabolique des points d'ébullition 

 des paraiCmes (Comptes rendus, t. CXO, p. 1 128; i8gi), a et 6 étant des 

 constantes pour une série homologue 



( 1 1 o ) k = a — by.^ . 



» La limite logarithmique ayant été atteinte, j, sera nul et ^ sera rigou- 

 reusement constant. 



» Dans une Note prochaine, nous donnerons l'application de ces for- 

 mules générales de la Mécanique des atomes aux cas des substitutions chi- 

 miques les plus importantes. » 



