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)) Dans d'autres expériences, nous avons cherché à mettre en évidence 

 l'existence d'une surélévation temporaire de la résistance dans un écra- 

 sement brusque, en comparant les écrasements obtenus par l'action d'une 

 même pression explosive sur un cylindre normal et sur un cylindre 

 préalablement écrasé, dans les conditions mêmes du tarage, à une hau- 

 teur très voisine de celle qui devait résulter de l'application de la pression 

 explosive. 



» L'identité des résultats obtenus conduit à regarder les résistances 

 mises en jeu par les cylindres comme ne dépendant que de la déformation 

 et non du mode suivant lequel elle est effectuée. 



» La Table des résistances mesurées dans le cas particulier du tarage, 

 pour des déformations lentes, est donc d'une application générale. » 



OPTIQUE. — Sur la méthode Doppkr-Fizeau. Note de M. Moessard, 

 présentée par M. Cornu. 



h La méthode Doppler-Fizeau repose sur ce principe, que lorsqu'un 

 corps sonore et un observateur sont en mouvement, la hauteur du son 

 perçu par l'observateur dépend du mouvement de ces deux points. 



» Mais, pour établir les formules qui découlent de ce principe, on n'a 

 pas toujours le droit de ne considérer que le mouvement relatif des deux 

 points l'un par rapport à l'autre. Il est facile de se convaincre, en effet, 

 que le mouvement propre ou, pour mieux dire, que le mouvement relatif 

 de chacun d'eux par rapport à l'air ambiant, entre en ligne de compte de 

 façon bien différente dans la constitution du phénomène. 



» Prenons d'abord le cas le plus simple : l'air est immobile et les deux 

 corps se déplacent sur la ligne droite qui les joint. 



» Soit S le corps sonore marchant dans la direction de la flèche; à 

 l'époque de la vibration précédente, il était en S,, à celle d'avant, en So, et 

 de même en S3, S,, etc., SS,, S, 83, S.S3 représentant le déplacement du 

 corps pendant une vibration. Les ondes correspondantes sont, au moment 

 considéré, sur les sphères O,, O2, O3, dont les rayons diffèrent du chemin 

 parcouru par le son pendant une vibration. Ces ondes sont donc contrac- 

 tées en avant, dilatées en arrière. Soit V la vitesse du son; via. vitesse du 

 corps; l la durée d'une vibration. Nous conviendrons de prendre avec le 

 signe + les vitesses dirigées de la gauche vers la droite. 



1) La longueur de l'onde contractée SA = AB = BC = (V — v)t. 



