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ÉLECTRICITÉ. - Examen de la possibilité d'une action réciproque entre 

 un corps électrisé et un aimant. Note de M. Vaschy, présentée par 

 M. A. Cornu. 



,. Les lois fondamentales des actions électriques et magnétiques se ré- 

 sument dans les quatre formules suivantes : 



(i) /"= >t 2i. (^CovLo^Ji, Electrostatique), 



(2) /z=k'^ (CovLOMB, magnétisme), 



f— H-'Q^^^sina ^L^pj ^cE, Électromagnétisme), 



f= 1. "'^^/^' (0 cosE - 3cos6 cosO' ) (Ampère, Électrodynamique). 



fi f" 



» La nature du milieu qui transmet ces actions intervient dans les for- 

 mules d'Électrostatique et de Magnétisme par les coefficients k et k' ; mais 

 les lois de l'Électromagnélisme et de l'Électrodynamique n'introduisent 

 aucun nouveau coefficient. On peut se demander s'il n'existe pas d'autres 

 actions électriques ou magnétiques, inconnues jusqu'ici, qui ne fassent 

 intervenir aucun nouveau coefficient distinct de X- et de k', c'est-a-dire 

 aucune nouvelle qualité physique du milieu. Par exemple, un corps élec- 

 trisé exerce-t-il une action sur un aimant? On reconnaît simplement, grâce 

 à des considérations d'homogénéité, qu'une telle action n'existe pas. 



» Supposons en effet qu'une quantité d'électricité q et un pôle magné- 

 tique (;., situés à une distancer, exercent l'un sur l'autre une force/. Cette 

 force dépend des grandeurs de q, [/., r et des paramètres k et k". Par raison 

 de symétrie, elle est dirigée suivant la droite qy.. D' autre part, elle est pro- 

 portionnelle à ^ et à a; caTr l'action de ^ sur/? pôles égaux a^i. concentrés en 

 un même point, c'est-à-dire sur un pôle égal à nii., est n fois plus grande. 

 Autrement dit, la force /est proportionnelle à la grandeur du pôle; et, 

 pour une raison semblable, elle est proportionnelle à la quantité d'élec- 

 tricité. On peut donc poser 



f=q^¥(r,k,k') 



ou, ce qui revient au même, 



f=^^'M''^<i>(r,kk',k). 



