la pression exercée contre le milieu extérieur sur la surface g soit propor- 

 tionnelle à Pc, c'est-à-dire à Kl, on reconnaît qu'écrire la relation p = RKI, 

 c'est exprimer une loi analogue à la loi de Mariette. On en déduit 



RPg= Ç^^;^ -cP; 



d'où 



_!_(.■ I,„ — I 

 " - II - V\ II„, 



C'est la formule de Frôlich. 



» Or cette formule convient fort bien aux corps faiblement magné- 

 tiques ; on en conclura que, dans ce cas, la pression p est correctement 

 évaluée; au contraire, elle ne convient pas aux corps fortement magné- 

 tiques, pour lesquels la valeur de la pression p est donnée par le second 

 membre de la formule de Van der Waals. D'après les propriétés connues 

 de cette équation, la pression correspondant aux deux valeurs de I, se 

 rapportant à une même susceptibilité K, est la même. 



» 4" Pour un fluide, à mesure que la température T décroît, la densité 

 de la vapeur saturée décroît en même temps que sa tension : à la tempé- 

 rature où la densité devient nulle, la tension est nulle aussi. Le second 

 membre de l'équation de Van der Waals s'annule donc, et l'on en déduit 

 la valeur de la densité du liquide sous la pression nulle de sa vapeur sa- 

 turée. 



» Appliquons le même procédé à l'exemple cité plus haut. 



» La parabole coupe l'axe des abscisses au point [\-iz¥>. := 5i6; la valeur 

 correspondante de I donnée par l'équation de Van der Waals est I = 1 260. 

 La mesure directe sur la parabole donne laSo. C'est une coïncidence 

 presque absolue. 



» 5° A partir de ce point, l'équation de Van der Waals ne peut plus 

 représenter le phénomène, car le fluide ne peut plus exister à l'état 

 liquide; il y a changement d'état, et la courbe représentative change 

 brusquement. Or il en est de même pour le magnétisme; c'est à partir de 

 ce point que la courbe n'est plus parabolique. Il y a un changement d'état 

 correspondant au passage de l'état liquide à l'état solide. 



» En résumé, les phénomènes d'aimantation du fer seraient analogues 

 à ceux que présente un fluide saturé et pourraient être calculés par les 

 mêmes formules ; je me propose de vérifier si l'on peut trouver expérimen- 

 talement une équation réduite indépendante du corps aimanté. 



» Les corps faiblemenl magnétiques seraient soumis à des lois analo- 

 gues à celles des fluides éloignés de leur point de saturation. » 



