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 en outre l'incidence normale et la vibration luminense réduite à une de 

 ses composantes rectilignes. Soit z la distance d'un point au plan qui li- 

 mite la couche sensible, plan qui est adossé au miroir pendant la pose, et 

 cjui, après coup, sera tourné du côté de l'œil. L'interférence entre le rayon 

 incident et le rayon réfléchi donne lieu à une vibration stationnaire dont 



l'intensité a pour mesure 4sin^^^- Il en résulte au points, après déve- 

 loppement, un pouvoir réflecteur p qui est une fonction de l'intensité qui 

 a produit l'impression ; on a donc 



(l) p = Erf(^siu2^ 



£ est un coefficient cjui dépend des conditions de l'expérience : on ne peut 

 pas le faire croître indéfiniment; mais, par contre, on peut le diminuer à 

 volonté, soit en diminuant la proportion de matière sensible contenue 

 dans la couche transparente, soit en changeant le mode de développe- 

 ment, p est donc une fonction de ^ toujours comprise entre o et l'unité et 



ayant - pour période. 



« Cela posé, supposons cpie l'on éclaire la couche développée par de la 

 lumière blanche. Parmi les lumières homogènes qui constituent la lumière 

 blanche, considérons-en une quelconque, dont la longueur d'onde V n'est 

 pas, en général, égale à >.. A l'entrée de la couche, la vibration en question 

 a pour équation 



y = SUl-y-- 



» Après réflexion sur un élément situé en z et de profondeur infiniment 

 petite dz, l'amplitude incidente est multipliée par la fraction infiniment 

 petite ^clz. En même temps, il y a une perte de phase due au chemin 



parcouru 2z, et égale à 2-^- La vibration réfléchie a donc pour équa- 

 tion 



t 1Z\ , ^TZZ . O.T.t j . !\-KZ ITZt 



j = p</= sni2TC( rp - ^7 ) = pw= co^ -TT- sm -7p ?mz sm-^- cos- ^, 



Telle est l'équation de l'un quelconque des rayons élémentaires renvoyés 

 à l'œil. Pour en avoir la résultante, il suffit d'intégrer par rapport à z, 

 depuis = = o jusqu'à s = Z, Z étant l'épaisseur de la couche. On obtient 



