le second terme; il suffit de poser 



('3) ^ = -T.-; 



( 3i7 ) 



5< 



a — =l,e-«'. 



» £ étant une quantité très petite. L'écart angulaire devient alors la résultante de 

 deux mouvements pendulaires simples, ayant respectivement pour amplitude a et il!i,, 

 et pour phase y et i};,, 



(i4) 



9 = rt sin2-(- — yj -t-,l>.,,sin2 7:(^- -'^,); 



c'est donc aussi un mouvement pendulaire simple, mais dont l'amplitude et la phase 

 varient avec le temps. Si l'on représente chaque oscillation par un vecteur, dont la 

 longueur figure l'amplitude et la direction la phase, on conclut immédiatement que 

 l'oscillation a pour vecteur OM [fig. i) la résultante du vecteur fixe OG (li'.i,'^,) et 



du vecteur mobile CM {a,j). La courbe décrite par l'extrémité M du vecteur mobile 

 a pour coordonnées polaires p :=«, m = — 2Tcy 1 m compté dans le sens de s -.y, )> d'où 



(i5) 



p = X e~ 



fit 



\ 



On voit qu'elle est décrite d'un mouvement angulaire uniforme. 

 )) L'équation polaire de cette courbe s'obtient en éliminant t, 



(.6) 



A,e 



-(M — tp' 



en posant 



» C'est bien là la spirale logarillimique ayant pour pôle le point C représentatif 

 du régime stable appelée indicatrice de synchronisation (toc. cit., p. i66o). 



» 2" Par l'expérience. — On démontre aisément qu'un système oscillant 

 se synchronise dès que l'amortissement devient a|)préciable, quelle que soit 

 la loi de variation avec le temps de la force synchronisante. 



» Le système oscillant adopté est, comme précédemment {loc. cit.. p. i466), un 



