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 et la tension vectorielle U par les deux quantités 



(0 I=Io 



et 



(2) U=:fu„(<). 



» 2° Constantes vectorielles d''un circuit symétrique. — Soit un circuit 

 symétrique parcouru par un système de courants polyphasés et dans lequel 

 les diverses branches sont supposées sans induction mutuelle ; soient R, L, C, 

 la résistance, la self-induction et la capacité d'une des branches connec- 

 tées suivant le montage dit étoile et supposées a un ombre île q' ; soient r, /, c, 

 les mêmes constantes pour une des branches connectées en polvgnone et 

 en nombre égal aux précédentes. On démontre aisément que les con- 

 stantes vectorielles uniques, R, L, C, qu'on doit adopter pour satisfaire 

 aux équations (i) et (2) en même temps qu'à la loi d'Ohm sont respecti- 

 vement ( en posant Z> ^ 2 sin —, \, 



M 3° Constantes vectorielles d'an système à Jïux tournant. — Supposons que 

 les branches du circuit soient des bobines de fil disposées de manière à 

 produire un flux tournant (et ayant en général de l'induction mutuelle); 

 soient q le nombre total de ces bobines supposées équivalentes, et n le 

 nombre de fils extérieurs de l'une de celles d'entre elles qui sont (ou 

 seraient) montées en étoile; le produit q' n = N^ peut être appelé le nombre 

 de spires réduit ou équivalent du système. 



» On démontre aisément qu'on peut toujours exprimer la valeur d'un 

 flux <I> en fonction de l'intensité vectorielle I du système qui le produit, et 

 celle de la force électromotrice vectorielle induite E en fonction d'un 



(') On pourrait également poser I = ijif et U =: 9 Uoir et remplacer en conséquence 



. . . (7 N 



dans les définitions suivantes - par q, et — par N. Mais ce système, bien que très 

 commode, respecte beaucoup moins bien que celui-ci les analogies théoriques. On sait 

 en effet qu'un champ tournant est égal à - fois l'amplitude des champs composants, et 

 cela justifie le choix fait ici pour la définition de U. 



