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Iribue grandement à accroître les difficultés d'interprétation des phéno- 

 mènes conslatés. 



)) Sans entrer ici dans un exposé systématique complet, qui paraîtra ulté- 

 rieurement, nous voulons indiquer sommairement comment la science de 

 la chaleur, débarrassée de toute considération sur le travail ou l'énergie, 

 débarrassée aussi de toute hvpothèse, peut cire assise, à la façon de la Mé- 

 canique rationnelle, sur un petit nombre de lois générales qui, résumant 

 tous les phénomènes thermiques connus de l'ordre considéré, permettent 

 de prévoir, par de pures déductions mathématiques, ce qui se passera dans 

 chaque cas particulier, et servent de base à une définition rationnelle des 

 deux notions fondamentales (outre celle de température définie par l'équi- 

 libre thermique), la notion d'entropie et la notion de quantité de chaleur. 



» Les changements que subissent les corps de température et pression 

 uniformes, à un état physique et chimique invariable, ou en équilibre à ce 

 point de vue, se classent en deux groupes inconciliables et en quelque 

 sorte opposés : i° les changements réversibles des corps isolés thermi- 

 quement ou changements adiabatiques; 2° les changements, réversibles 

 ou non, pouvant tirer leur cause d'une différence de température avec le 

 milieu. Ces derniers changements sont susceptibles de se déterminer mu- 

 tuellement, lorsque certaines corrélations se trouvent établies entre les 

 corps, sièges des changements, corrélations qui sont d'ailleurs de deux 

 sortes; ou directes par conduction, auquel cas elles sont irréversibles, les 

 changements corrélatifs s'effectuant dans des sens déterminés strictement 

 par le sens des écarts de températures ; ou indirectes, réalisables grâce à la 

 machine décrite par Carnot, et alors elles sont réversibles. 



» Considéré au point de vue des corrélations réversibles, l'enchaîne- 

 ment par cette voie, de changements non adiabatiques se déterminant 

 mutuellement est soumis à une loi fondamentale que j'ai déjà eu l'occasion 

 d'énoncer dans un travail antérieur ('), à savoir que si les corps d'un 

 système ne sont pas, par l'effet des corrélations réversibles, tous revenus 

 à leur état initial, deux d'entre eux au moins ont subi des cliangemenls de 

 sens inverse. 



» En s'appuyant sur cette loi, on reconnaît immédiatement que deux 

 successions adiabatiques distinctes d un même corps ne peuvent provenir 

 d'un même état initial, que deux changements réversibles à des tempéra- 



(') Sadi Carnot et. la science de l'énergie (/?ei'f/e générale des Sciences du 

 i5 juillet 1892). 



