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(le la rariialion complexe qui illumine ce point peut être représentée 

 symboliquement par 



C = j4A?cos^î- 



La composition de cette radiation, et par suite les impressions physiolo- 

 giques d'intensité et de couleur qui en résultent dépendent uniquement 

 de la relation qui lie o à la longueur d'onde "a, ou à l'inverse de cette der- 



niere x = ~. 



» Dans un appareil interférentiel normal, c'est-à-dire ne contenant aucun 

 milieu dispersif, cette relation est de la forme 



(0 (p = 2-(î5,a;-4-aK 



S, et e étant indépendants de .r, le premier variable d'un point à l'autre, 

 le second en général identique pour tous les points du plan. Cette équa- 

 tion, où l'on regarde «p eta; comme des coordonnées, est celle d'une droite. 

 Il importe, pour la suite, de remarquer qu'à des valeurs de s de la forme 

 £ = £o + ^'C), >t étant un nombre entier quelconque, correspond la même 



proporlion cos^ ^^ ^ cos*77(S,,i- -:- £„) de chaque radiation simple, et par 



suite la même composition de la radiation complexe éclairante. 



» Pour abréger, nous appellervins teintes de p'*^"^" ordre les teintes, varia- 

 bles avec E, qui peuvent coïncider avec la p>^™<= frange (îî, =^>.(,) delà 

 radiation la plus intense du spectre (1 = 1„), dans un appareil interféren- 

 tiel normal. 



• » Dans le cas d'un appareil interférentiel comprenant des milieux dis- 

 persifs, la relation qui lie ç à .v définit une courbe. Toutefois, si nous 

 remarquons que l'intensité hmiineuse décroît très rapidement dans le 

 spectre, de part et d'atitre du maximum, nous pourrons, dans un grand 

 nombre de cas , confondre celte courbe avec sa tangente au point 

 œ ~ a-„ = V- (^), et écrire 



(') Dans le cas des anneaux de INewlon ou des trois miroirs de Fresnel e = ± J. 

 (') J'aurai l'occasion, dans une prochaine Communication, de revenir sur celte ap- 

 proximation, et de iiionlrer dans quelles limites elle est pcrniiso. 



