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 qui retranchées membre à membre donnent 



( I ) o, 002 -. j ds -+- L — ■— — o. 



^ ^ f ds t- 



» 1° Dissolvant. — On a de même 



, d'z, , di , 



do — -j^ as -h -r- al. 



' ds dt 



Avec la relation pour la dissolution maintenue saturée 



, , (/'i (1 — i-)U — -vl- / 

 0,002(1 —s) -^ H -j^ al ^ o, 



et pour la solution à concentration constante 



0,002(1 — s) - -7-' a;+ ir-^ ai — o, 



^ • o dt i'- 



qui retranchées membre à membre donnent 



/ . I (Ai , y L , 



( 2 ) o, 002 (1 — s) r (■« ~ dl =^ o. 



^ ' ^ ' <i an l- 



» Il ne reste plus qu'à remplacer indifféremment dans l'équation (i) ou 



dans l'équation (2) -. -j^ ou - -rf par leurs valeurs. En généralisant à tous 



les corps normaux la relation établie par M. Raoult pour l'un deux, l'éther 

 ordinaire, on a 



» 1" Pour les solutions diluées 5 <^ 0,2, 



f , -, ^ df ds 



- = f, et, par suite, - -^ = — ; 



» 1° Pour les solutions concentrées s ~;> 0,8, 



i- = ( I — ^), et, par suite, =^ 



<l> ^ ' 1^ ds I — \ 



» En tenant compte de ces valeurs, les équations (i) et (2) se réduisent à 

 / r, X ds \jdt 



(3) 0,002 j -I- — = o, 



qui est également exacte, des solutions diluées et des solutions concentrées, 

 mais dont l'application aux solutions de concentration intermédiaires 

 entre 0,2 et 0,08 ne serait pas justifiée dans tous les cas. 



» Si l'on suppose dans une première approximation que la chaleur 

 latente de dissolution soit indépendante de la température et de la con- 

 centration, c'est-à-dire soit égale à la chaleur de fusion ilu corps dissous, 



