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à i depuis t =: 0,75, ou même un peu avant, jusqu'à v r= o, c'est-à-dire 

 dans toute une région centrale d'une aire équivalente aux | environ de la 

 section totale, tandis qu'il éprouverait un accroissement rapide, dans le 

 rapport de o,5 à 1,7, ou de 5 à 17, sur tout le pourtour de cette région 

 centrale, savoir dans l'espacç occupé par le dernier quart des rayons à 

 partir de l'axe ou par leur premier quart à partir de la paroi. 



» Donc le coefficient e de frottement intérieur, inverse de t + } (t ), ne 

 serait guère, à la paroi, que les f^ de sa valeur £„ relative à une section 

 rectangulaire large; mais il grandirait très vite à partir de la paroi, au 

 point d'atteindre e, vers le premier dixième de la longueur des rayons, et 

 d'excéder 2 3(, sur un certain parcours, depuis leur premier quart jusque 

 après leur milieu (versï=o,4), en se maintenant supérieur à sa valeur 

 approximative, exprimée par la seconde formule (i5), depuis t= 0,88 

 environ jusqu'à ï := 0,48 environ. Au delà, c'est-à-dire sur presque tout 

 le quart central de l'aire totale des sections, non seulement il serait au- 

 dessous de ce que donne la seconde formule (i5), mais même il décroîtrait 

 légèrement jusque vers le centre, autour duquel il se maintiendrait, sur 

 le dernier tiers des rayons, assez voisin de 1,9 Eq- 



» YIII. Le rapide accroissement du coefficient t de frottement intérieur 

 à partir de la paroi, sur le premier quart ou même environ le premier 

 tiers des rayons, c'est-à-dire à la traversée des couches fluides qui glissent 

 le plus vite les unes contre les autres, se conçoit en admettant que les 

 grands glissements relatifs, sur chacune d'elles, de la couche suivante 

 animée d'une vitesse supérieure, donnent naissance, dans celle-ci, à une 

 nouvelle agitation, distincte ou en sus de celle qui, produite soit à la paroi, 

 soit dans les couches précédentes plus excentriques, lui est transmise en 

 se concentrant vers l'axe. Et la majeure partie de l'agitation naîtrait 

 justement contre la ])aroi, parce que les glissements analogues y sont 

 énormes. Au contraire, la quasi-constance, malgré la concentration qui 

 persiste, du coefficient t sur les deux autres tiers des rayons, c'est-à-dire 

 presque dans la moitié centrale de l'aire des sections, s'expliquerait par le 

 fait que l'agitation, y étant transmise à la masse fluide animée des plus 

 fortes vitesses par rapport à la paroi, s'y dissémine sur une grande 

 longueur. Peut-être aussi son extinction y est-elle plus rapide, faute de 

 glissements mutuels d'ensemble des couches traversées, pour l'entretenir. 



)) En reportant fictivement à la paroi, comme le fait la seconde formule 

 approchée (i5), l'excédent d'agitation produit en réalité dans la masse 

 fluide périphérique, mais, par contre, eu imaginant continuée jusque sur 



