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mèuie valeur; en revanche, l'absorption est plus forte, et la quantité de 

 rayons X atteignant la surface de l'anti-cathode est donnée par l'expres- 

 sion 



» La totalité de ces rayons, émergeant sous un angle o de l'élément a 

 de l'anti-cathode, est donc 



an — î— 



COStp 



» Cette expression montre que la loi d'émission des rayons X en fonction 

 de l'angle dépend essentiellement du rapport des deux coefficients d'absorp- 

 tion. 



» En particulier, l'intensité de l'émission est à peu près indépendante de 

 l'angle (p jusqu'au voisinage de l'émission rasante, si [3 est beaucoup plus 

 petit que a. Or nous savons qu'il en est ainsi dans tous les cas étudiés 

 jusqu'ici. 



)i Le calcul qui précède repose, il est vrai, sur une hypothèse non encore 

 vérifiée, à savoir que l'intensité des rayons X est proportionnelle à celle 

 des rayons cathodiques qui les engendrent. Mais on arrive à un résultat 

 analogue en partant de relations beaucoup plus générales; si l'on sup- 

 pose, par exemple, que les deux phénomènes sont reliés par une fonction 

 entière, dont A, B, C, ... sont les coefficients successifs, ou devra rem- 

 placer notre dernière expression, à un facteur constant près, par la sui- 

 vante : 



COS ç 



r, B 2C "1 



|_ COStp \ cosaj J 



qui conduit aux mêmes conclusions en ce qui concerne la relation entre 

 I" et (p. 



» Celte loi d'émission en fonction de l'angle n'est pas particulière aux 

 rayons X; on arrive à des relations analogues, dans le cas de la lumière 

 ordinaire, toutes les fois qu'elle émane d'un corps suffisamment transpa- 

 rent, à l'intérieur duquel l'éclat peut du reste varier suivant une loi quel- 

 conque. D'une manière générale, la loi du cosinus cesse d'être vraie toutes 

 les fois que la surface d'émission est remplacée par un volume d'émission 

 d'épaisseur finie. » 



G. R., 1896, 3' Semestre. (T. CXXIII, N» 10.) 5g 



