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ou 





A^I 





[>•= I, 2,.. .,(« — r)J. 



/;^/ +1 



» Pour /■ = I , on tombe sur la classe indiquée par M. SLseckel. Pour 



/• = 2, 3, . . . , n — I 



on obtient, en correspondance, n — i classes différentes de problèmes, 

 pour lesquelles il existe non seulement l'intégrale de la force vive, mais 



aussi 



/; — 2,/z — 3,...,3, 2, 1 



intégrales quadratiques orthogonales. » 



M. Aps>ell fait remarquer que les résultats donnés par RI. di l*irro 

 doivent être rapprochés de ceux de M. Lévi Civita qui a formé des classes 

 de ds' admettant (« — i), (« — 2), ... 2 ou i intégrales quadratiques. Ces 

 ds- et leurs intégrales ne sont pas nécessairement réductibles à la forme 

 orthogonale; ceux qui jouissent de celte propriété rentrent, comme cas 

 particuliers, dans la classe indiquée par M. di Pirro. 



ÉLECTRICITÉ. — Sur la leusioa longiladinala des rayons calhodùjucs. \ote 

 de M. CoLARD, présentée par M. Poincaré. 



« Hypothèses. — 1° Le rayon est constitué par un transport de molécules 

 chargées négativement; 2" le champ électrique est négligeable dans l'es- 

 pace considéré. 



M M. Poincaré {Comptes rendus, t. CXXIII, p. 53o) a montré que, dans 

 les hypothèses ci-dessus, la trajectoire des molécules chargées, dans un 

 champ magnétique rayonnant de l'origine des axes, est donné.' p.ir les 

 équations 



d-x d'Y d-z 



"d^ _ HtF _ 'di'- _ l 



dz dy dx dz dy dx /•* ' 



^Tl~'^^t "Tt~-^dl '''di~y~d'y 



1 étant une conslaule. 



