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>i Si M esl la masse malérielle du rayon par utiité de loiii,'iiear, el — i 

 le coiiranl clorlriqne corrcspondanl au transport des charges négatives 

 des molécules le long du rayon; Q la masse magnétiqne à l'origine, on 

 aura 



}. 



M 



» En désignant par lin cl n I(>s cosinus directeurs de l'intensité du champ 

 magnéliquc, et par II l'intensité (hi champ au point considéré, on aura 

 donc 



d}_x d^ d'-z 



f/l* dt^ _ 77ï= — il\ 



(/:: dy " duc ,dz .dv Wx M~ 



m —, n~- Il —, / -— l~^- — m — 



dt dt dl dt dl dt 



» On voit immédiatement que ces équations existent quel que soit le 

 champ magnétique. 



» Il en résulte d'ailleurs immédiatement que 



X7 dx 



I dx d'-x 



IT- 

 OU 



V = constante, 



si V est la vitesse des molécules chargées. 



» Si nous désignons par s l'.irc de 1 1 trajectoire, on aura donc 



ch = V dl, 



et, en prenant ds comme variabhî au lieu do dt, les équations du ravou 

 deviennent 



d^x d-y d'z 



ds'- ds^- _ 7/^ _ _ i\{ 



dz dy ~ dv dz ~" ~d^ li ~~ 'WT' 



ds as lis ds ds ds 



» Or, j'ai trouvé, pour représenter la forme d'équilibre d'un condiicleur 

 filiforme parfaitement flexible, portant le courant?, et placé dans le champ 

 magnétique (Éclairage électrique, i3 avril 189), p. 65), le même système 

 d'éqnations; seul le dernier membre en différait : il v était égal à 



/Il 

 "F' 



où V est la tension longitudinale du fil. 



