< 94o ) 



» Le déplacement du plan V présente une particularité assez singulière. 

 Ce déplacement est déterminé, et tous les points de ce plan sont assujettis 

 à décrire certaines courbes; mais les déplacements infiniment petits dont 

 il se compose sont indéterminés. En d'autres termes, le plan P' étant dans 

 l'une dos positions qu'il peut occuper, on peut, à partir de cette position, 

 lui imprimer ?/«r infinité de déplacements infiniment petits compatibles avec 

 les liaisons qui lui sont imposées. 



» Enfin, en particularisant encore les conditions du déplacement, on 

 obtient le théorème suivant : 



» Un pian P' se déplace en restant parallèle à un plan P, de telle manière 

 qu'un de ses points décrive une droite fixe perpendiculaire au plan P, et qu'un 

 autre de ses points reste sur une sphère fixe ayant son centre sur le même plan : 

 tous les points de l'espace lié au plan P' décrivent des courbes sphériques. v 



THERMODYNAMIQUE. — Sur T entropie moléculaire. Note de M. Georges 

 DAnzExs, présentée par M. Sarrau. 



« Je désigne sous le nom à' entropie moléculaire l'expression S,„ ^- vs 1 -^ 



dans laquelle - représente le poids moléculaire du corps considéré. 



)) Je désire montrer, dans cette Note, que la différence d'entropie molé- 



culaire tô f -i^ entre deux états designés par A et B est la même pour tous 



les corps ayant des constitutions moléculaires semblables, pourvu qu'on 

 les compare dans des états correspondants. 



» Désignons par P^, V^, ï^ les éléments critiques et posons 



/L - - JL— Z. — 



p ^^-^ ^1 v~ — ^> rp — y, 



* c ' c * c 



l'équation caractéristique pourra se mettre sous la forme 



(i) z^f(x,y), 



la fonctiony étant la même pour tous les corps. 



» Ceci posé, l'entropie S, en un état défini par les variables v et /, a 

 pour expression, comme on sait, 



(^^) S-^KJydv-^jJdt, 



