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champ des aimants enlre les bouts A et B du tube est égale à 



/ h„dscos(h„h^). 



Pour ce tube, OÙ du^ds dS , l'élément d'intégrale de W^^ est j-doCV^—YB)' 

 et pour un tube quelconque limité à deux sections S' et S", l'intégrale est 



Un autre tube de flux contigu par la base S' donne le terme — l -^di^\^ 



qui annule -h f j^ '^î^'^a- Comme U peut se décomposer en de tels tubes 



contigus par une même base, tous ces éléments d'intégrales s'annuleront; 

 donc W„<. = o. 



» Champ de courants. — Le calcul de l'énergie W de ce champ se fera 

 comme celui de W^^. Choisissons comme bases de deux tubes de flux les 

 deux faces positive A et négative B du feuillet d'un courant infiniment 



petit i. Les termes correspondants de l'intégrale W^ sont + / t- V^^ r/ç et 

 — / T^V^c^cp. Comme en un point V^ — Vu= /}-/, la somme est jtç, 



ç étant le flux d'induction à travers le feuillet. Pour un circuit I, la somme 

 des intégrales ^«9 pourra s'écrire jl,'!', ; <f, est appelé y?ftr d'induction 

 moyen à travers le circuit I,. Ainsi 



)) Si A, désigne l'intensité du champ du courant I, qui est proportionnelle 

 à L on a 



» On déduit de ces formules 



4>, = L,I,4-M,Jj + ..., 

 (t) SW =S(iI-SL4-irSM)4-2[Ll8l + MS(II')]. 



» L'expression du travail ds est : 



Se = 2^1 So) = 2(ip SL + ir m). 



