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 » Il en résulte 



(2) ?)5 + ?iW = 2lScî., 



et non pas ^ o, comme oa l'écrit souvent à tort, 



SW = J5s + 1[U U + MS(ir)]. 



» Donc, /a variation !^W de l'énergie d'un champ de courants comprend 

 une partie due au déplacement des corps et égale au travail Se des forces 

 magnétiques, et une partie due aux seules variations des courants et égale à I S(p. 



» Champ d'aimants et de courants. — Dans un tel champ H, l'équa- 

 tion (2) ne change pas de forme, car §?«+ SW„ est nul, et le travail <î<?<,c. 

 d'après sa définition, est égal h -lo'I'a. En ajoutant ces termes à ceux de 

 l'équation (2) et employant pour le champ H complet les mêmes notations 

 Ss, SW, S(l>, on obtiendra encore la forme de (2). 



» Induction électromagnétique. — Dans le champ défini ci-dessus inter- 

 viennent forcément des variations et travaux électriques et magnétiques et 

 un accroissement SQ de chaleur dû aux courants; nous supposerons qu'il 

 n'y ait pas d'autre variation d'énergie, le travail étant utilisé, par exemple, 

 à l'extérieur du champ. En outre, les calculs suivants s'appliquent à des cas 

 nombreux de la pratique où la puissance du champ électrique est négli- 

 geable par rapport à celle du champ magnétique. Alors, l'application du 

 principe de la conservation de l'énergie donne : 



Ss -+- SW -H SQ = o, 

 ou 



2;U$-hi5Q = o. 



» Exemple. — Circuit I mobile et déformable en présence d'aimants. 

 On a : 



I S5«î) + RI- dt = o. 



)> De là on a déduit la définition de la force électromotrice induite, par 

 la formule 



rl<^ d<i> ■ r/<l> 



Rf 



dl dt 



» Toutes les formules précédentes, vraies pour des courants permanents 

 (ou sensiblement permanents), s'étendent à l'état variable du champ; mais 

 les coefficients I ont alors un autre sens plus général. Je n'insisterai pas 

 là-dessus (voir ma Théorie de l'Électricité, Chap. XI). » 



C. R., 1896, a' Semestre. (T. CXXIII, N» 26.) l65 



