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» Nous avons donné de notre loi l'énoncé suivant, qui représente le ré- 

 sultat immédiat de l'expérience : 



» La vitesse de dissipation de V électricité par les rayons X, pour un mhne 

 corps électrisé dans les mêmes conditions, varie proportionnellement à la racine 

 carrée de la densité du gaz où il est plongé, qu'il s'agisse soit d'un même gaz 

 à différcnlcs pressions, soit de différents gaz à la même pression. 



» Cette loi a été vérifiée par nous pour l'air, pour Tacide carbonique, 

 l'hvdrogène, etc., avec une précision qui s'est élevée jusqu'à l'ordre 



)> Dans la même Note, nous indiquions l'interprétation suivante, que 

 comportait cette loi et que j'ai eu l'occasion de développer plus complète- 

 ment depuis, dans différentes circonstances ( ' ). 



1) La forme immédiate de notre loi et les conditions expérimentales dans 

 lesquelles elle a été obtenue évoquent l'idée d'un phénomène de convec- 

 tion. Tout se passe, ai-je dit, comme si le corps électrisé, absorbant l'éner- 

 gie des rayons X suivant un pouvoir spécifique lié à son opacité pour ses 

 rayons [pouvoir absorbant établi par nous dans une Note antérieure (')], 

 expulsait le gaz condensé à sa surface ou même occlus, avec une vitesse 

 régie par la loi de Graliam, c'est-à-dire avec une vitesse en poids directe- 

 ment /;r«/;or/to/irte//e à la racine carrée de la densité du gaz. 



M Soient 



p. la masse spécifique du gaz; 



E la quantité d'électricité dissipée; 



M la masse gazeuse expulsée dans un même temps. 



On a alors à la fois 



E =: k\Y-, résultat direct de l'expérience, 



M = k v'jj,, par application de la loi de Graham ; 

 d'où 



E _ ^ 

 M ~ A'' 



c'est-à-dire que tout se passe comme si la quantité d' électricité dissipée était 

 directement proportionnelle à la masse gazeuse expulsée, ou bien encore, 



(') Voir la séance de la Société française de Physique, 17 juillet 1896 (Compte 

 rendu et la Note détaillée insérés au Bulletin de la Société). 

 (") Comptes rendus, 3o mars 1896. 



