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s'y dessiner des franges d'interférence, car à chacun de ses points par- 

 viennent, au bout de temps inégaux, deux systèmes de mouvements vibra- 

 toires, correspondant aux deux nappes de l'onde. 



» Considérons le plan contenant à la fois le rayon lumineux OC pas- 

 sant par O et la normale Occ à la caustique en ce point. Ce plan coupe 

 chacune des ondes successives suivant une courbe tangente, au pied C de 

 la normale à l'onde issue de O, à l'une des lignes de courbure principales 

 de cette onde. Nous pourrons donc consitlérer les normales à l'onde aux 

 points de cette ligne de courbure, voisins de C, comme contenues dans ce 

 plan; elles ont pour enveloppe l'intersection de ce dernier avec la caus- 

 tique. 



» L'équalion de la trace, sur ce plan, d'une onde éloignée de OC = R 

 du point O peut s'écrire (Airy) 



X- p x^ 



•^ "^ 2R ~ êrv» ' 



en la rapportant à sa tangente et à sa normale en C, p étant le rayon de 

 courbure, en O, de la trace de la caustique sur ce même plan. On en dé- 

 duit l'équation de l'intersection par ce plan de l'onde qui passe par le 

 point O, rapportée également à sa tangente et à sa normale en ce point 



I - 



3VP 



» II. Les deux mouvements vibratoires qui se superposent en un point 

 quelconque de l'axe des x, voisin de l'origine, se propageant dans deux 

 directions peu inclinées sur l'axe des y, leur différence de marche géomé- 

 trique est 2^. Comme, d'ailleurs, un élément de l'onde retardée a seul subi 



une avance de t ( ' ) en franchissant une ligne focale, la différence de phase 



de ces deux mouvements vibratoires est 



Î7U —^(2^7)-— 7 • 



L3Vp m 



» Les intensités de ces deux mouvements vibratoires sont égales, et en 

 raison inverse de la simple distance \/2fX, à la trace, sur le plan consi- 

 déré, de la ligne focale correspondante voisine. L'intensité de la vibration 



C) GouY, Siw la propagation anomale des ondes {Ann. de Chimie et de Phy- 

 sique, 6"^ série, t. XXIV, 1891). 



