ce qui devient 



(la = 



( 344 ) 





maintenant, en appelant dz le mouvement du mercure dans le tube supé- 

 rieur, on a 



d'oi'i 



Siiz = Sr/rt, 



d,=.^^^kdt '^ 



H + « 



,. Les mouvements de la colonne 

 sont amplifiés comme le produit du i 



ercurielle dans le tube horizontal 

 pport des deux valeurs S et .9 par 



H« . On voit ainsi qu'on a le moyen l'augmenter, au moins au point de 

 H + a . , . ,, .- . __ .. 



vut diéorique, presque autant qu'on \< veut, si l'on ne tient pas compte 

 des effets de la capillarité, les variations provenant de la gravite. 



» Le rapport ^!^ est lié à la tensiol du gaz qui sert de ressort (' ). 



„ On peut rema^uer également qu les variations de la température 

 influent au même degré que celles de la ravité, par smte. qu'il convient de 

 les rendre aussi peu sensibles que p(^sible, en enterrant suffisamment 

 l'nppareil et aussi, une fois qu'il est ins lié, en mouvant les robinets avec 

 une manette, sans descendre dans l'exivation 



„ Faisons une application théoriquj de la formule, en supposant la 

 température invariable. Si l'on prend D^ 600-, H = 4ooo-, ./= .-",o 

 « = ioo-, et enfin dg^ ^^j^,^ 'est-à-dire égal à la variation de 

 l'intensité de la pesanteur par le fait |i changement de situation de la 

 Lune, notre sateUite restant à sa moyjne distance, nous avons pour va- 



leur „ „ 



= 5 [9800, 



S Ha 

 7 11 + . 



ce qui est un multiple énorme, et en raport avec la très minime variation 

 de la gravité. Dans ces conditions, le «rcure s'avancera de o>=^46 dans 

 le tube horizontal, ce qui sera apparen! , „ , , .,, •,. 



„ Ainsi, au point de vue théorique, eldehors des effets de la capillarité. 



le 



, . ^ On peut augmenter la hauteur de a en .voyant par pression de l'hydrogène pa 

 uie vertical, en faisant d'autre part évac r du mercure par le robinet inférieur 



