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)) Déjà M. Bouty a établi, avec la plus grande netteté ('), l'existence 

 d'une jjolarisation diélectrique résiduelle dans le mica, et a expliqué ainsi 

 les phénomènes antérieurement compris sous le nom vague d'absorption 

 électrique. Il restait à obtenir de véritables cycles d'hystérésis et à comparer 

 la forme de ces courbes aux courbes bien connues de Warburg et d'Ewing. 

 Ce sont de tels cycles que j'ai obtenus dans le cas d'oscillations rapides. 



» Je rappelle brièvement la méthode employée pour produire ces oscil- 

 lations (^). Les lettres avant la même signification que dans une précé- 

 dente Communication au temps o, on rompt brusquement le court-circuit 

 AB, et l'on étudie, en fonction du temps, les différences de potentiel 



G H K 



e, = X-y, , e.^ = ky.;. qui existent i" entre G et H ; 2" entre H et K. j', et /, 

 sont les impulsions, directement observées, du galvanomètre ('); k est 

 une constante qu'il est inutile de connaître. Supposons que les résistances 

 GH, HK soient égales à r, de sorte que ar =; R. 



)) Partons de ces données pour évaluer à chaque instant : i" la diffé- 

 rence de potentiel V qui existe entre les deux armatures du condensa- 

 teur C; 2° la charge Q de ce condensateur. En l'absence de tout phéno- 

 mène d'hystérésis ou de viscosité, le rapport ^ devrait être constant et 



représenterait la capacité du condensateur; nous aurons à rechercher s'il 

 en est ainsi. 



(') Journal de Physique, 9," série, t. IX, p. 294. 



('-) Comptes rendus, t. CX^', p. 873. 



(') Pour la commodité de l'expérience on emploie, pour étudier e,, une force élec- 

 tromotrice six fois plus faible que pour e^; yi représente, dans ce qui suit, les impul- 

 sions observées, multipliées par 6. 



