» Posons, d'autre part, 



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v=y^+y2■ 



)) Enfin, construisons une seconde courbe en prenant pour abscisse v et 

 pour ordonnée q. Si nous observons que v el q représentent, en unités 

 arbitraires, les valeurs simultanées des différences de potentiel et des 

 charges du condensateur, nous voyons que si, pendant la période variable, 

 le condensateur présentait une capacité constante, cette courbe serait 

 simplement une ligne droite passant par l'origine. Or, si l'on effectue la 

 série de calculs indiqués, on trouve qu'il n'en est rien. La courbe pré- 

 sente très nettement la forme suivante {fîg. 2). 



» Il est à remarquer que tous ces résultats sont obtenus sans aucune 

 hypothèse : les seules lois dont nous nous sommes servi dans nos calculs 

 sont la première loi de Rirchhoff et la loi d'Ohm : nous n'avons même 

 pas eu besoin d'avoir recours aux lois de l'induction. 



» On reconnaît immédiatement sur cette courbe une sorte de cycle 

 d'hystérésis analogue à ceux d'Ewing ('), et l'on voit, conformément à ce 

 que j'avais annoncé dans une précédente Communication ("), que, dans 

 un condensateur soumis à des oscillations rapides, les charges sont moins 

 grandes, à différences de potentiel égales, pour les potentiels croissants 

 que pour les potentiels décroissants. Ce retard peut être attribué soit à une 

 hystérésis, soit à une viscosité du diélectrique, soit à ces deux causes réu- 

 nies; remarquons, en effet, qu'il faudrait un cycle infiniment lent pour 

 isoler les eflets de l'hystérésis pure et que, surtout ici où il s'agit de phéno- 

 mènes durant en tout quelques dix-millièmes de seconde, les effets de la 

 viscosité (si elle existe) peuvent devenir prépondérants. En OA, on re- 



(') Je me propose d'ailleurs d'étudier, par un procédé analogue, les cycles d'hysté- 

 résis magnétique d'un fer soumis aux mêmes oscillations. 

 C) Comptes rendus, t. CXV, p. 1286. 



