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données par le calcul pour des déplacements différents. Dans la nouvelle 

 méthode dont je viens d'indiquer l'esprit, elle servira à déterminer d'une 

 façon plus précise les courbes/(M, Y ) = o, dont on se contentait jusqu'ici 

 de déterminer des points isolés. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sur les ondes électriques dans des fils; la force électrique 

 dans le voisinage du conducteur. Note de M. Birkelaxd, présentée par 

 M. Poincaré. 



« Dans une Note récente, j'ai communiqué quelques faits expérimen- 

 taux sur la dépression des ondes dans des conducteurs minces et nous 

 nous proposons ici de discuter ces résultats. 



» D'après la théorie de Maxwell, nous savons que le champ autour d'un 

 fil rectiligne est complètement défini par une intégrale n de l'équation 



M. Hertz en donne la solution 



qui correspond à une suite infinie d'ondes de même hauteur qui s'avance 

 le long du fil avec la vitesse — • 



» M. Poincaré a montré, comme les calculs de Hertz l'avaient d'ailleurs 

 déjà fait, que cette vitesse est la même que la vitesse de propagation d'une 

 perturbation électrique dans l'air (-), résultat récemment confirmé par 

 les expériences de MM. Sarasin et de la Rive ('). 



» Pourtant, la fonction n ainsi trouvée ne rend pas compte d'une perte, 

 le long du conducteur, causée soit par la transformation d'énergie en cha- 

 leur, soit par d'autres raisons quelconques. 



)) Examinons maintenant ce qui se passe à la surface du conducteur, 

 en prenant comme point de départ les faits expérimentaux et en nous ap- 



(') Hertz, Ausbreilung der elektrischen Kraft, p. i66. 



(-) PoDfCARÉ, Électricité et Optique, t. H, p. ig^- 



(' Saraslx et DE LA Rive, Comptes rendus, 26 décembre 1892. 



