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 puyant sur la théorie de M. Poynting (' ) du mouvement de l'énergie dans 

 l'espace, mais sans connaître la solution exacte de l'équation (r). 



» Les recherches expérimentales sur les ondulations électriques le long 

 d'un fil métallique rectiligne nous autorisent à admettre l'expression sui- 

 vante de l'intensité du courant 



où 



a a I 



a, «, A 



» Le dernier facteur exponentiel représente la dépression le long du 

 fil. On en déduit immédiatement la force magnétique P au voisinage du fil, 



2irp p 



p étant le rayon du fil. 



» Pour que la théorie de Maxwell rende compte de ces faits, il doit 

 exister une solution H de l'équation (i) telle qu'elle établisse, au moins 

 très approximativement, dans le fil et dans son voisinage un état électrique 

 conforme à l'expérience. 



» Alors nous pouvons aussi obtenir une valeur approximative de la 

 composante R de la force électrique normale au fil dans son voisinage. 

 Nous avons 



âp dt dp É/s 



» D'après l'expression approximative de P, nous trouverons 



R =— —e-"^".nsin («/! + «,=)+ "' sin( at + a,= -f- i) I .e"^", 



• s\n(at -ha^z) h ' sin(a^ -\- a,z -h <l)\. 



L v'aj-haj J 



en ne négligeant aucune charge statique du champ, (j* est déterminée par 

 la formule 



» Dans un fil métallique ordinaire, les courants électriques développent 

 nécessairement de la chaleur, qui doit être produite par une transforma- 

 tion d'énergie. 



(') Poynting, P/ul. Trans., t. II, p. 343; 1884. 



