( 5oi ) 



» Voyons ce qui se passe dans l'intérieur d'une petite partie du fil, li- 

 mitée par deux plans perpendiculaires à l'axe, qui se déplacent avec la 



même vitesse— le long du fil. Alors ce n'est que le facteur exponentiel 



e~^' qui change les valeurs des forces au voisinage de ce petit cylindre. 



» Or, le courant étant presque superficiel, les forces électriques et 

 magnétiques décroissent très rapidement dans l'intérieur du fil et, par 

 conséquent, l'énergie électromagnétigne dans notre cylindre est, d'après 

 l'expression de Maxwell , très petit par rapport à l'énergie au dehors 

 du fil. 



» Ensuite, cette petite quantité d'énergie « diffusée » étant variable 

 conformément à l'énergie au dehors du cylindre, l'énergie qui se trans- 

 formera en chaleur doit y rayonner à travers la surface cylindrique. 



» D'après la théorie de Poynting, nous pouvons calculer la grandeur 

 de la composante Z de la force électrique parallèle à l'axe du fil, qui est 

 nécessaire pour soutenir ce rayonnement. 



» Nous avons 



i-'rl = 



)/PZ 



4itA 



où r est la résistance opposée par l'unité du fil à ces courants et / la lon- 

 gueur du cylindre. 

 M On trouve 



Z = lAre-"-".^ sin(al -+- a,z)e-^'; 



Z est partout dirigée dans le même sens que le courant. 



» Soit 9 l'angle entre la direction de la force électrique et celle de la 

 propagation des ondes, on aura 



R 2 r 

 tang9 = -^ = ^|^, 



oîi très approximativement 



Y sin(a<-i- o,5 -f- Ç/)" 



v/f'î + ^'J sin(a«-Hai;) 



tang9 = ,-^. I -h^cot(ai' + a,=)J. 



» Le facteur— étant très petit, au voisinage des sommets des ondes, 

 tang o se réduit là à — r- • 



D ' p A/' 



C. K., i8y3, I" Semestre. (T. CWl, N» 10. J 



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