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» On dirige le faisceau lumineux conique de façon qu'il tombe sur l'une 

 et l'autre des lentilles, que l'on règle de manière que le trou S et les deux 

 centres optiques C et C soient très sensiblement en ligne droite, cette 

 droite étant d'ailleurs l'axe du faisceau lumineux. 



» Dans ces conditions, le point S donne avec l'une des lentilles un 

 faisceau qui se concentre en P pour diverger au delà; il donne avec l'autre 

 lentille des rayons qui convergent en P'; entre P et P' les deux faisceaux 

 ont un champ commun où l'on peut apercevoir au microscope des franges 

 d'interférence formant une moitié de circonférence. 



» La distance des points P et P' représente une différence de marche 

 considérable; mais les deux rayons qui se rencontrent en un point du 

 champ commun peuvent interférer, car ils n'ont qu'un faible retard pro- 

 venant de ce qu'ils ont suivi des chemins presque identiques depuis leur 

 commune origine S. 



» Supposant les conditions précédentes réalisées, le retard en M est 



cp ■+- MP pour le rayon qui a dépassé le point P, 

 <p' — MP' pour celui qui n'a pas atteint P' ; 



la différence est 



MP + MP'+ç - (p'. 



(p et ç' expriment les retards de ces rayons en P et P' par rapport à l'ori- 

 gine S, par exemple ; mais, en raison du tautochronisme des foyers, ce sont 

 des quantités indépendantes des rayons choisis et, en désignant <p — 9' 

 par TT qui n'est autre ici que le segment PP', on a 



§ = MP + MP'-7ï, MP+ MP' = S + 7r = /t- +7Î. 



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» Entre P et P' les lieux correspondant à des retards égaux sont donc 

 des ellipsoïdes de foyer P et P' et les franges sont des cercles dont le 

 rayon y est l'ordonnée de l'ellipse 



— -h ~ — l = 0, 



a- p- 



2 a = 6 + -jv, (3 = y/x^ — Y = y = - 



ou sensiblement 



2a =77, 2fl = \/277S = y/JXrc, 



2 ItO -I- Ô'' 



