392 Siedentopf: Über ultramikroskopische Abbildung. XXVI, 3. 



Teil sogar einfachere Weise eine wirkungsvolle Dunkelfeldbeleuchtung 

 im Mikroskop als Vorbedingung für die Sichtbarmachung von Ultra- 

 raikronen erzielen kann. Die erforderliche dünne Schicht muß man 

 sich dann entweder in üblicher Weise zwischen gewöhnliclien Objekt- 

 trägern und Deckgläsern herstellen, oder man kann sich besonderer 

 Kammern bedienen, die durch ihre Form die meclianische Einhaltung 

 der notwendigen geringen Schiclitdistanz garantieren. 



2. Dunkelfeldbeleuchtung vermittels Zentralblende im Objektiv 



und deren Nachteile. 



Von jenen anderen Methoden erreicht eine die Dunkelfeld- 

 beleuchtung dadurch, daß im Mikroskop - bj ektiv eine Blende 

 angebracht wird, welche die zentrale Partie des Objektivs abblendet 

 und die so im Verhältnis zur numerischen Apertur der Beleuchtung 

 dimensioniert ist, daß sie das direkte beleuchtende Licht abfängt (3). 

 Es ist klar, daß die Apertur der Beobachtung hierbei erheblich 

 kleiner sein muß , als die des zur Beleuchtung dienenden Systems. 

 Besonders wirksam ist diese Blende an der Frontlinse von Mikroskop- 

 Objektiven, man kann sie aber auch, wenn die zwischen den Linsen 

 entstehenden katadioptrischen Zwischenbilder nicht durch Verschleie- 

 rung des Sehfeldes stören, hinter dem System einhängen. 



Für die Abbildung des Objekts entstehen bei der Methode der 

 Dunkelfeldbeleuchtung durch zentrale Abbiendung des Objektivs zwei 

 prinzipielle Nachteile. Erstens wird durch die Diaphragmierung des 

 Objektivs die Helligkeitsverteilimg in den Beugungsscheibchen, welche 

 wir als Bilder von Ultramikronen erhalten, sehr merklich geändert. 

 Das normale Beugungsscheibchen ist bekanntlicli ein rundes Licht- 

 scheibchen von merklichem Durchmesser, das von abwechselnd hellen 

 und dunklen Ringen umgeben ist, welche in nahezu gleichen Ab- 

 ständen einander folgen. Die Helligkeit der Ringe nimmt mit ihrem 

 Durchmesser rapid ab. In Figur 1 ist auf der rechten Seite die 

 Helligkeit im normalen Beugungsscheibchen als Funktion des Ab- 

 standes von der Mitte desselben gezeichnet. Dieses Lichtgebirge 

 gilt für selbstleuchtende Teilchen, für nicht-selbstleuchtende Teilchen 

 gilt ein ähnliches, aber immerhin etwas anderes Gesetz (4). 



Legen wir dem zentralen Fleck die Helligkeit Eins bei, so wird 

 die des ersten hellen Ringes nur ^/^g, die des zweiten nur '^\^^q 

 dieser Helligkeit (5). Auf der linken Seite von Figur 1 ist das 



