400 Siedentopf: Über ultramikroskopische Abbildung. XXVI, 3. 



wird. Die Strahlenvereinigung ist also für endlich geöffnete Büschel 

 nicht bloß im gewöhnlichen Sinne , wie z. B. bei der Parabel , ab- 

 errationsfrei, sondern von höherer Ordnung, nämlich aplanatisch, 

 im Sinne von Abbe (18). 



Die soeben nachgewiesene Br ennpunktseigeuschaft der 

 Kardioide ist also vergleichbar mit der bekannten Sammelwirkung 

 des Paraboloids. Während das letztere aber von Zone zu Zone ver- 

 schiedene Brennweiten hat, die einfacli durch den Radiusvektor bis 

 zum Brennpunkt gemessen werden , ist die Brennweite aller Zonen 

 des Kardioidspiegels konstant. Diese zweite Bedingung muß aber 

 auch erfüllt werden, und ist bekanntlich für alle Mikroskopobjektive 

 von fundamentaler Bedeutung, wenn wir nicht bloß einen einzigen 

 Punkt abbilden wollen, sondern eine wenn auch noch so wenig aus- 

 gedehnte Fläche einer reellen Lichtquelle z. B. im Falle des Kon- 

 densors. 



Für die Zwecke, denen die Dunkelfeldkondensoren dienen sollen, 

 ist es nun nicht nötig, durch strenge Ausführung eines Kardioids von 

 dieser idealen Strahlenvereinigung, die noch die der besten Apochro- 

 mate übertreffen würde , Gebrauch zu machen. Es genügt vielmehr, 

 die relativ schmale Zone der Kardioide, die für die Sammelwirkung 

 für Dunkelfeldbeleuchtuug in Betracht kommt, durch eine Kugelfläche 

 zu ersetzen. Es ist dann leicht, durch nachträgliche kleine Änderung 

 der Zentraldistanz der beiden Kugelflächen je zwei Strahlen von 

 vorgeschriebener Apertur im Bildpunkt streng zu vereinigen. Der ver- 

 bleibende Zonenbetrag der sphärischen Aberration und ein schwacher 

 Gang in der Sinusbedingung bleiben für unsere Zwecke ohne Be- 

 deutung. 



Nun ist es aus geometrischen Gründen nicht möglich, den Kar- 

 dioidkondensor aus einem Stück herzustellen , w^ohl aber mit einer 

 Hilfskugelfläche, wodurch zugleich der oben erwähnte Kon- 

 struktionsfehler in dem sonst gleichenKondensor nach 

 Ignatowsky vermieden wird, und wirklich eine aplanatische 

 Strahlenvereinigung erreicht wird, Figur 4 stellt schematisch Form 

 und Strahlengang des von Zeiss ausgeführten aplanatischen oder 

 K a r d i i d - K n d e n s r s für Dunkelfeldbeleuchtuug dar. Parallel 

 zur Achse verlaufende Strahlen treten durch eine ringförmige Öffnung 

 in der Zentralblende des Kondensors in passendem Abstände von der 

 Achse und hierauf durch eine achsensenkrechte Planfläche in den 

 durch horizontale Schraffierung markierten eigentlichen Glaskörper. 

 Sie werden zerstreut durch Spiegelung an der konvexen Seite der 



