32,1. Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 17 



Bei Dimkelfeldbeleiichtung entfällt die Mitwirkung des unab- 

 gebeugten Anteils der beleuchtenden Strahlen an der Bilderzeugung. 

 Dafür treten die nächsten Beugungsbüschel ein, die von der periodi- 

 schen Struktur entsandt werden. Es ist aber von vornherein klar, 

 daß jenes Maximum auch von den in das Objektiv eintretenden ab- 

 gebeugten Lichtstrahlen nicht wird überschritten werden k(3nnen. 

 Zwar kann an sich der Winkel zwischen zwei vom Objekt ausgehen- 

 den benachbarten Beugungsbüscheln größer ausfallen. Dann kann 

 aber nur eins von ihnen in das Objektiv eindringen, wobei nach den 

 Grundregeln der Abbe sehen Theorie der mikroskopischen Bilderzeugung 

 eine Abbildung nicht mehr zustande kommt. 



Wir ziehen hieraus den Schluß, daß für ein gegebenes Objektiv 

 bei gegebener Wellenlänge des beleuchtenden Lichtes das Auflösungs- 

 vermögen im Dunkelfeld niemals größer als das bei äußerst schiefer 

 Hellfeldbeleuchtung erreichbare sein kann. 



Mit dieser negativen Aussage ist nun das in der Überschrift zu 

 diesem Abschnitt angegebene Thema durchaus nicht erledigt. Wir 

 werden den Nachweis erbringen, daß nur in Ausnahmefällen bei Dunkel- 

 feldbeleuchtung das volle Auflösungsvermögen der Objektive erreicht 

 wird und daß in der Regel eine erhebliche Verminderung des Auf- 

 lösungsvermögens vorhanden ist. Wir werden zweitens mit merk- 

 würdigen UnStetigkeiten im Auflösungsvermögen bekannt werden, die 

 lediglich der Dunkelfeldbeleuchtung eigentümlich sind. 



Striohgitter. Wir wollen im folgenden nur solche regelmäßigen 

 periodischen Strukturen betrachten, die aus geraden Strichen mit 

 gleichem Abstand bestehen, also sogenannte Gitter. Wir sehen dabei 

 von den Eigenschaften des Materials ab und nehmen fernerhin an, 

 daß Phasenverzögerungen durch das Gitter nicht eintreten. Für die 

 allgemeine Frage der Auflösbarkeit ist diese Einschränkung nicht von 

 Belang und auch nicht die weitere, daß wir nur einseitig schiefe 

 Dunkelfeldbeleuchtung annehmen, deren Azimut senkrecht zu den 

 Gitterstrichen liegt. Wir nehmen ferner wieder an, daß die Ebene 

 der Gitterstriche zur Mikroskopachse senkrecht liegt und daß mit 

 einfarbigem Licht von der Wellenlänge l beleuchtet werde. 



Unter diesen Umständen werden von dem Gitter vereinzelte ab- 

 gebeugte Lichtbüschel ausgehen, die wir zur Unterscheidung mit 

 Ordnungszahlen versehen, derart, daß wir den unabgebeugten Teil 

 des beleuchtenden Büschels mit dem Index kennzeichnen und die 

 von ihm aus nach der Seite des Objektives zu liegenden abgebeugteu 

 Strahlenbüschel der Fteihe nach mit 1 , 2,3 usw. beziffern. Ein 



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