22G Kühler: Optische Einrichtung des Projektionsmikroskops. :{9,3-. 



überhaupt oder wenigstens noch bequem erzielen kann, dann der 

 Einfluß, den der veränderte Gebrauch des Instruments auf die Güte 

 der erzeugten Bilder etwa ausübt, und endlich, als verhältnismäßig 

 unwichtigsten Punkt, die Lage des Bildes, ob au^echt oder umgekehrt. 

 Die Frage nach der Vergrößerung und nach der Lage des 

 Bildes ist ohne weiteres jedermann verständlich. Nicht so verhält 

 es sich mit dem Einfluß, den Veränderungen an dem Mikroskop auf 

 die Bildgüte haben. Da ist es vor allem eine Tatsache, die bei 

 jeder Umwandlung des Mikroskops in ein Projektionsmikroskop auf 

 das sorgfältigste beachtet werden muß, und die darum hier auch vor 

 allem behandelt werden soll. Es ist die Tatsache, daß jedes System 

 von größerer Apertur nur für ein bestimmtes Paar zugeordneter 

 Punkte, also für eine bestimmte Vergrößerung N und eine bestimmte 

 Lage des Objektpunktes und des Bildpunktes , möglichst frei von 

 sphärischer Aberration ist, aber für benachbarte Lagen größere Be- 

 träge von Aberration zeigen muß. Diese Änderung der Korrektion 

 wird verständlich, wenn man sich der Tatsache erinnert, daß die 

 Korrektion der starken Systeme von größerer Apertur der Regel nach 

 in der Weise erreicht wird, daß, wie schematisch Abb. 1 zeigt, ein 

 unterkorrigiertes Vorderteil — durch die Halbkugel Ä^ dargestellt — 

 mit einem überkorrigierten Hinterteil verbunden ist, das durch die 

 Linse S^ angedeutet ist. In Abb. 1 a ist der Verlauf der Rand- 

 strahlen durch ein solches System dargestellt, wenn der Objektpunkt O 

 in größerem Abstand von der Frontlinse liegt, und in Abb. 1 b, wenn 

 er in kleinerem Abstand liegt. Im vorliegenden Fall ist es nun 

 zweckmäßiger, die Strahlen rückwärts, von den — in der Abbildung 

 allerdings nicht mehr dargestellten — Bildpunkten 0* aus zu ver- 

 folgen. Man sieht dann, daß die Randstrahlen in beiden Fällen das 

 Oberteil S^ des Systems am Rande, an derselben Stelle durchlaufen, 

 xmd darum auch den gleichen Betrag von Überkorrektiou erfahren. 

 Die vom näheren Bildpunkt 0* in Abb. 1 a herkommenden, stärker 

 divergierenden Strahlen verlassen aber das Oberteil mit geringerer 

 Konvergenz und treffen das unterkorrigierende Unterteil S^ des 

 Systems am äußersten Rande. Sie erfahren da eine Unterkorrektion, 

 die größer sein mag, als die Überkorrektion in S^. Das ganze System 

 wird also bei der in a angenommenen Lage von Objekt und Bild 

 noch U n t e r korrektion der sphärischen Abweichung aufweisen. In 

 b ist dagegen die Konvergenz der /S^ verlassenden Strahlen wegen 

 der geringeren Divergenz der eintretenden, größer, und sie treffen 

 die Frontlinse S^ näher an der Mitte. Dementsprechend ist die 



