44 Köhler: Doppelbrechung und Interferenz mittels des Mikroskops. 38, 1. 



besitzt und richtet den Spalt parallel der eingestellten Kante. Nun 

 beobachtet man die Austrittspupille des Mikroskopobjektivs mittels 

 des Hilfsmikroskops, geht also zur konoskopischen Beobachtung über. 

 Wenn man nicht über ein sogen, mineralogisches Mikroskop ver- 

 fügt , das mit Einrichtungen für diese Art der Beobachtung aus- 

 gerüstet ist, so kann man vorteilhaft das dem Abbe sehen Apertometer 

 beigegebene Objektiv benutzen, oder ein ähnliches schwaches System. 

 Man schraubt es an das Objektivgewinde an, das bei den größeren 

 Stativen zu diesem Zwecke an dem unteren Ende des Auszugrohres 

 angebracht zu sein pflegt. 



In der Austrittspupille des Objektivs beobachtet man dann die 

 schematisch in Abb. 2 dargestellte Erscheinung. In der Mitte liegt 

 ein Bild I der Spaltblende. Wenn die Blende gut zentriert in dem 

 Blendenträger liegt, so fällt es mit einem Durchmesser der Austritts- 

 pupille zusammen. Es wird von den Strahlen erzeugt, die nur durch 

 die beiden achßensenkrechten Flächen des Spaltungsstückes , oder 

 die neben dem Spaltungsstücke vorbeigegangen sind , wie Strahl 1. 

 Außerdem beobachtet man noch drei weitere Spaltbilder. Das eine, 

 in der Abb. 2 mit II bezeichnete, nähert sich am Rande dem nächsten 

 mit III bezeichneten, und schneidet in einem Punkte das Bild/. 

 Das mit III bezeichnete läuft etwa I parallel, nur am Rande erscheint 

 es im Mikroskop mehr nach außen gebogen, wie „kissenförmig" ver- 

 zeichnet. Das mit IV bezeichnete ist lichtschwächer und liegt III 

 gegenüber, jedoch weiter von I entfernt als III. 



Vergegenwärtigen wir uns, daß jedem Punkt der Austrittspupille 

 eine Richtung im Objektraum entspricht, die bei einem aplana- 

 tischeu System durch die bekannte Sinusbedingung 



Q 



n sm u ^ ~ 



bestimmt ist, wo n der Brechungsexponent des Mittels im Objektraum 

 oder des Präparats, ii der Winkel, den die Richtung im Objektraum 

 mit der Achse bildet, q der Abstand des Punktes von der Mitte der 

 Austrittspupille — hier der Brennebene — und f die Brennweite des 

 Systems ist, so ' erklären sich die drei Nebenbilder folgendermaßen. 

 Eine Seitenfläche des Rhomboeders , wie c oder d , und der 

 darüberliegende Teil der oberen Fläche bilden zusammen ein Prisma. 

 Da der Brechungsexponent to des Kalkspats wesentlich größer ist als" 

 der Brechungsexponeut des Kanadabalsams , so werden die durch 

 dieses Prisma hindurchtretenden Strahlen wie o, Abb. 2, nach dem 

 dickeren Ende des Kalkspatprismas abgelenkt , wie 3. Es entsteht 



