8 Spangenberg: Erscheinungen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 38,1. 



als Metbylenjodid , erhöht sich im Laufe der Zeit der Index der 

 Flüssigkeit koutinuierlieli. Wäre der Abstand der einzelnen Minima 

 abhängig von der Differenz der Breebungsexponenten, so müßten wir 

 ihre Änderung mit Hilfe der Striebteilung verfolgen können. Eine 

 derartige Beobachtung ist jedoch nicht zu machen. Bei fortschrei- 

 tender Erhöhung des Brechungsvermögens der Flüssigkeit tritt aber 

 eine allmähliche Intensitätsverminderung der Maxima und ein gleich- 

 zeitiges Abflauen der Minima ein. Würde Abb. 1 die richtigen 

 Intensitäten beim Beginn des Versuches wiedergeben, so müßten 

 in späteren Momenten gezeichnete Kurven sich also nicht durcli 

 die Abstände der Maxima und Minima , sondern dadurch unter- 

 scheiden, daß die Amplituden der Ausschläge dauernd kleiner würden. 

 Sie werden schließlich gleich Null, wenn gerade Gleichheit der Brechungs- 

 exponenten von Flüssigkeit und Kristall eingetreten ist, und wir be- 

 obachten in der Tat dann das Verschwinden der Abbildung. Es ist 

 erklärlich, daß, ehe es soweit kommt, die Maxima und Minima höherer 

 Ordnungen auf beiden Seiten bereits infolge zu geringer Intensität 

 in dem Helligkeitsniveau des Gesichtsfeldes der Reihe nach unter- 

 gegangen sind. Solange jedoch wenigstens die Minima I und II über- 

 haupt noch beobachtet werden können, und das ist bis zum fast völligen 

 Verschwinden auch des 0. Minimums möglich , hat sich ihre Lage 

 gegenüber den Teilstrichen zweifellos nicht geändert. 



Wächst das Brechuugsvermögen der Flüssigkeit nun über das 

 des Kristalles hinaus, so erscheint die Abbildung wieder und mit ihr er- 

 scheinen, allerdings die Systeme A und B in vertauschter Lage, die 

 luterferenzstreifen. Mit immer mehr steigendem Brechungsvermögen 

 der Flüssigkeit beobachten wir wieder nur ein Wachsen der Amplituden, 

 keine Änderung der Lage der Maxima und Minima. Vergleichen wir 

 aber deren jetzige Lage mit der bei Beginn des Versuches markierten, so 

 finden wir, daß sie sich verschoben hat, und zwar liegt das 0. Minimum 

 jetzt an der Stelle, wo vorher das 1. Maximum lag, das 1. Maximum 

 aber dort, wo vorher das 0. Miniraum markiert war. Diese bemerkens- 

 werte Umkehr der Lage der Systeme A und B scheint sich mit anderen 

 Worten so vollzogen zu haben, als ob in Abb. 1 um den Punkt 

 das Streifensystem A nach links , das Streifensystem B einschließ- 

 lich des 0. Minimums nach rechts herumgeklappt worden wäre. Wir 

 werden später sehen , daß in dieser Erscheinung offenbar die Ur- 

 sache für das in einem besonderen Falle Abschnitt II d, S. 24 be- 

 sprochene Verschwinden der. Abbildung bei sehr dünnen Objekten 

 zu suchen ist. 



