:iS. 1. Spangenberg: Erscheimmgen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 1 1 



Stelleu wir nun unter Beibehaltung aller sonstigen Versuchsauord- 

 nungen durch den Trieb am Abbe sehen Beleuchtungsapparat einseitig 

 schiefe Beleuchtung her, so beobachten wir, wenn durch Heben des 

 Tubus die Streifensysteme zur bequemen Beobachtung gebracht wurden, 

 mit fortschreitender Exzentrizität des Beleuchtungskegels ein Wandern 

 des ganzen Bildes samt Streifensystemen nach der Seite , von der 

 das Licht kommt. Bei vorher gesenktem Tubus wandert das Bild 

 nach der dem schief einfallenden Licht entgegengesetzten Seite. Diese 

 Veränderung des Ortes der Abbildung bei unscharfer Einstellung ist 

 eine alte, bereits C. Zeiss bekannte Eeobachtuug (8 u. 22), die im 

 Prinzip von F. Place (12) schon richtig gedeutet wurde, Sie liefert 

 uns die Erklärung für die Veränderungen, die bei zentraler Beleuch- 

 tung eintreten, wenn wir den Beleuchtungskegel, der bisher nur einen 

 kleinen Öffnungswinkel haben sollte , allmählich erweitern. Wir be- 

 obachten dann, daß die äußersten Minima und Maxima höherer Ord- 

 nung verschwinden, an den inneren ist zunächst keine Veränderung 

 wahrzunehmen. Schalten wir statt des Planspiegels den Hohlspiegel 

 ein und öffnen die Irisblende vollkommen, so sind nahezu alle Inter- 

 ferenzstreifen verschwimden bis auf das 0., I. und höchstens IL Minimum 

 und das 1. und 2. Maximum. Nehmen wir schließlich noch den 

 Kondensor zu Hilfe , so ist schon bei ziemlich geringer Blendenöft*- 

 nung schließlich nur das 1. Maximum neben dem I. Minimum als 

 ..BECKESche Linie"' zu sehen (Lichtbild 3). Das Verschwinden der 

 äußeren Minima tritt um so eher ein, je geringer die die Abbildung 

 erzeugende Differenz der Brechungsexponenten war. Aus dem Vor- 

 hergehenden wissen wir, daß der Ort des Bildes für die schief ein- 

 fallenden Randstrahlen des Beleuchtungskegels ein anderer ist als 

 für die zentralen. Die äußeren Minima und Maxima des zentralen 

 Bildes werden also zuerst von den sich darauf lagernden Maxima 

 und Minima der durch die schiefen Büschel erzeugten Strahlen ver- 

 löscht werden. Schließlich ergibt sich als Rest der ganzen Erschei- 

 nung das Hauptminimum (als Abbildung der Grenze) "und ein Maxi- 

 mum, das sich verhält wie die BECKESche Lichtlinie. Diese ist in 

 Intensität und Breite nicht einfach als identisch mit dem früheren 

 1. Maximum zu betrachten, sie ist vielmehr die liesultante der sich 

 überlagernden Interferenzerscheinungen der verschieden geneigten 

 Stralüenbüschel. Diese Erklärung deckt sich mit der Anschauung, 

 die uns E. Abbe über die Wirkung der Beleuchtung durch weit ge- 

 öffnete Strahlenkegel gelehrt hat ([2] S. 723, II). 



