12 Spangenberg: Erscheinungen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 38, 1. 



d) Änderung der Erscheinungen bei größerer Dicke 



der Objekte. 



Nachdem wir im Vorhergehenden über die für uns wichtigsten 

 der mannigfachen Erscheinungen bei sehr dünnen Objekten berichtet 

 haben, müssen noch einige Beobachtungen hinzugefügt werden, die 

 lehren, welche Änderungen eintreten, wenn wir etwas dickere Objekte, 

 etwa bis zu Dünnschliffdicke, d.h. etwa 50//, betrachten. Schon 

 wenn wir bei den zuletzt benutzten Präparaten an Kristalleu, die in 

 höhereu Newton sehen Farbenordnungen liegen und also einer Dicke 

 von einem kleinen Vielfachen der Wellenlänge entsprechen, die Grenze 

 gegen Luft beobachten , dann zeigen sich gegenüber den dünnsten 

 Kristallen gewisse Unterschiede. Das Streifensystem A ist deutlich 

 schärfer ausgeprägt, besonders ist das 1. Maximum deutlicher hervor- 

 gehoben gegenüber den übrigen. Das Streifensystem B erscheint 

 dagegen noch etwas Hauer. Dementsprechend tritt auch beim Über- 

 gang zu weiter geöffneten Beleuchtungskegeln die übrig bleibende 

 Lichtlinie markanter hervor. Beobachten wir nicht im homogenen 

 Licht, dann zeigen sich merkwürdigerweise nicht nur' die Minima 

 farbig gesäumt, sondern bei einer gewissen Dicke der Komponenten 

 der Grenzfläche ist besonders das ganze 0. Maximum selbst bei 

 scharfer Einstellung lebhaft gefärbt und zeigt nach Heben oder Senken 

 des Tubus ein leuchtendes, oft regenbogenartiges Farbenband. Die 

 ausführliche Beschreibung dieser Farbenersciieiuungen kann, weil 

 ohne Interesse für die Fragen dieser Arbeit, wohl unterbleiben. Nur 

 das Wichtigste sei hervorgehoben. Bei manchen Kristallen, die eine 

 keilförmig an Dicke abnehmende Begrenzung haben , wäe sich aus 

 ihrer Lage in abnehmenden Ordnungen der Newton sehen Farben 

 ergibt, ändert sich die bei scharfer Einstellung beobachtete Farbe 

 des 0. Minimums mit der Dicke. Es ist auffallend, daß die Farben 

 selbst bei optisch -anisotropen Kristallen bei gleicher Dicke der Grenze 

 nicht gleich sind für die verschiedenen Strahlen und z. B. für 

 o) = NaNOg viel lebhafter und satter als für e' = NaNO.3 erscheinen. 

 Hat man diese Farben z. B. an einer Grenze Kristall gegen Luft 

 beobachtet und bringt jetzt eine Flüssigkeit von etwas höherem oder 

 niedrigerem Index als der Kristall hat unter das Deckgläschen, so 

 sind auf einmal diese Farben verschwunden, gleichgültig ob ein Kristall 

 von sehr starker oder von schwächerer Dispersion gewählt war. 



Beobachten wir die gleichen keilf()rmig abnehmenden Grenzen 

 im homogenen Licht, so zeigt sich deutlich, daß, wenn wir eine 



